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nentes son ii, v, w, y tomando p, q, r á partir del punto M, 

 los puntos M, M' y r estarán en línea recta. 



Para otro punto cualquiera M^ del éter, el desplazamiento 

 será A/j M/ paralelo á M M'. 



En suma, para todos los puntos del éter los desplazamien- 

 tos son paralelos y las tres componentes de cada uno son 

 proporcionales á las constantes p, q, r, en cualquier instante. 



2.'' Estudiemos la vibración de cada uno de estos pun- 

 tos ; por ejemplo el movimiento vibratorio de la extremidad 

 de la componente u para un punto cualquiera. 



La ecuación de este movimiento será 



u = p eos (a X -}- by -\- c z ~ st -\- o), 



y puesto que se trata de un punto determinado, x, y, z serán 

 conocidas y constantes. Representando la suma de los tér- 

 minos constantes contenidos en el coseno por •]>, es decir, 

 haciendo 



ax + ¿7y + c¿: + cp = (fi, 



tendremos, 



u z=p eos (oi — st); 



ecuación que determinará el movimiento vibratorio del pun- 

 to M (fig. 50); movimiento que ya estudiamos en las confe- 

 rencias del curso anterior. 



El mayor valor de u será p, y el menor valor, — p. 



Si desde el punto M, con un radio MA =^ p, trazamos una 

 circunferencia ABA'B', claro es que M oscilará en la recta 

 AA' y a\ llegar á cada uno de sus extremos retrocederá. 



Demostramos en el curso precedente, y se ve, desde lue- 

 go, que el movimiento del punto M en la recta A A' qs q\ 

 movimiento de la proyección sobre esta recta de un punto 

 que girase en la circunferencias! 5/1 'B' con un movimiento 

 uniforme cuya velocidad de rotación fuese s. 



