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advirtiendo, para evitar confusiones, que la /que entra en 

 estas fórmulas es distinta de la que hemos considerado en 

 todo este ejemplo como expresión del desplazamiento radial. 



Estas últimas fórmulas (2) han de quedar satisfechas para 

 la esfera exterior y para la interior, cuando en dichas fórmu- 

 las pongamos en vez de las N, P sus valores expresados en 

 valores úq u, v, w. 



Como todo es igual para todos los puntos de cada esfera, 

 basta que las ecuaciones (2) queden satisfechas para un 

 punto de la esfera exterior y para otro de la esfera interior; 

 y á fin de simplificar, consideraremos el punto A de la esfera 

 exterior, que está sobre las x, y el punto B de la esfera in- 

 terior que está sobre el mismo eje. 



Vamos, pues, á tomar estos dos puntos A y B; á. aplicar 

 á ellos las fórmulas (2) y á ver si podemos determinar las 

 constantes b, c, de modo que las ecuaciones expresadas 

 queden satisfechas. 



Veamos á lo que se reducen las ecuaciones (2) para el 

 punto A. 



I, m, n, son los cosenos de los ángulos que forma con los 

 ejes la fuerza de compresión por unidad de superficie P^, que 

 actúa en A; luego tendremos evidentemente, puesto que P^, 

 coincide con el eje de las x, formando con las x positivas un 

 ángulo igual á 180", y que es perpendicular á los ejes de las 

 _y y de las z. 



l= — \; m = 0; n = 0. 



Por otra parte, a, p, y representan los cosenos de los án- 

 gulos que forma con los tres ejes la normal exterior á la es- 

 fera en el punto A, de modo que: 



a=l; p = 0; Y = 0. 



Substituyendo unos y otros valores en las ecuaciones (2), 

 resultará 



