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P'Q' es un plano cualquiera; y Aa,Bb, Ce son las vi- 

 braciones de ios puntos de este plano que se efectúan en él. 



Claro es que combinando muchos movimientos de esta 

 clase en el mismo plano, el punto vibrante podrá trazar una 

 curva cualquiera. 



Si todas las vibraciones son paralelas, como hemos mar- 

 cado en la figura, un plano perpendicular á todas ellas y al 

 plano de la onda, es el que Fresnell llama p/a/70 de pola- 

 ñzaeión. 



Por último, las tres ecuaciones de condiciones, haciendo 

 en ellas ap -\- bq -\- cr ^= O, se reducen á una sola: 



'^h^ — ps^ = 0; 

 de donde 



V^ 



s 



~h V p 



Luego la velocidad de propagación en esta clase de movi- 

 miento será 



f=V 



co — m , r 



p 



A esta clase de movimiento que se efectúan en los planos 

 de las ondas, se les da el nombre de movimientos transver- 

 sales. No olvidemos que 'f es la densidad. 



Una observación todavía; calculemos la dilatación cúbica 

 para un punto cualquiera M; recordando que las componen- 

 tes del desplazamiento son , 



tí = p cos(/?p — st -|- 'f) =p eos {ax-^-by + cz — st + 'f), 

 V = ^cos (ho — st -{- <f) = qcos{ax-}- by -\- ez — st -}- <f), 

 w= r eos (/?p — st -^ íp) = reos (ax + by -j- cz — st-\- 'f); 



