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que resultasen esfuerzos infinitos á medida que la distancia 

 tendiese hacia cero. 



Problema es éste sobre el cual algo hemos dicho en el 

 curso anterior, y sobre el que volveremos más de una vez. 

 Todavía diversos autores han intentado definir la tensión 

 de otra manera que vamos á indicar. 

 Consideremos un sólido elástico 5 (fig. S."*), en su interior 

 un punto a sobre un elemento plano in- 

 finitamente pequeño, y prolonguemos 

 este plano hasta que divida al cuerpo 

 I en dos partes. De modo que AB, pro- 

 longación del plano a, dividirá al sólido 

 _^J 5 en dos porciones, C, D. 



Suprimamos una de éstas, D por ejem- 

 plo, y en cada punto del plano A B, y 

 por lo tanto en a, apliquemos una fuerza 

 /de modo que no varíen las condiciones dinámicas del sis- 

 tema; es decir, que la porción C se encuentre en el mismo 

 estado, que cuando á ella estaba unida la porción D que 

 hemos suprimido. 



Se dice que en este caso la acción de las fuerzas / es equi- 

 valente á la que ejercía la parte D sobre C, y cada una de 

 estas fuerzas, /, por ejemplo, recibe el nombre de tensión 

 sobre el elemento correspondiente a; y si se divide por el 

 área de a, tendremos el concepto de tensión por unidad de 

 superficie en el punto elegido y para el elemento plano en 

 cuestión. 



Mr. Lame combate este sistema de definición, que parece 

 muy sencillo y muy natural, pero que en rigor suscita dudas 

 y dificultades en que no entraremos por ahora. 



Por último, puede considerarse la tensión como nosotros 

 la hemos considerado hasta ahora: como un resultado de la 

 experiencia, á decir verdad, una experiencia que no puede 

 hacerse, pero á la cual podemos aproximarnos por expe- 

 riencias y analogías que parecen atendibles. 



