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Definimos, pues, la tensión en cada punto y para cada 

 elemento plano por las indicaciones experimentales de un 

 dinamómetro ideal aplicado á dicho plano y capaz de medir 

 fuerzas oblicuas. 



Demos, pues, por definida la tensión sobre un área y tam- 

 bién la tensión por unidad de superficie. 



* 

 * * 



Se comprende que, en general, la tensión variará para 

 cada punto del cuerpo; por lo tanto, será una función de las 

 tres coordenadas x, y, z de dicho punto. 



Pero la tensión se refería á un plano determinado ab, y 

 ocurre esta pregunta: cuando ese plano girando alrededor de 

 su centro de gravedad tome diversas orientaciones, la tensión 

 ¿continuará siendo la misma? 



De otro modo. 



Si por el punto M del cuerpo (fig.'' 6.'^) hacemos pasar dos 

 elementos planos, ab, ab', 

 las tensiones correspondien- 

 tes á estos elementos, ¿serán 

 las mismas en magnitud? 



Se comprende que pueden 

 no serlo, y en general no lo 

 serán. 



Así, pues, las tensiones no 

 serán ¡guales para diferentes 

 planos pasando por el mis- 

 mo punto, ni en intensidad ni 

 en dirección. O dicho de otro 

 modo. Las componentes de 

 la tensión para un punto da- 

 do dependerán de la dirección del elemento plano que pasa 

 por el punto, ó sea de los cosenos directores a, ,3, y de su 

 normal M N. 



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y^ 



y' 



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Figura 6. 



