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un punto dado y para un elemento plano de determinada 

 orientación. 



Pero antes de pasar adelante, conviene todavía dar algu- 

 nas explicaciones y fijar el sentido de algunas palabras. 



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Sea, como siempre, el sólido 5 (fig. 7.^), dividido en dos 

 partes por el plano A B. 



En este plano, consideremos el área sumamente pequeña 

 a b, como habíamos he- 

 cho hasta aquí; pero ima- 

 ginemos que esta área ab 

 se divide en dos planos ú 

 hojas, ab, a b', como si 

 el plano primitivo tuviera 



dos caras : Figura 7.a 



La cara ab\di supondre- 

 mos invariablemente unida á la parte C: \sl a' b', á la parte 

 D: precisamente en este espacio a b a b' es donde tendría- 

 mos que colocar nuestro dinamómetro ideal. 



La parte D del sólido, ó la parte útil, que será la infinita- 

 mente próxima á a b, a b', ejercerá un esfuerzo T sobre el 

 plano ab, y, por lo tanto, sobre la parte C; es, precisa- 

 mente, la tensión que hemos definido. 



Así, pues, Tes la tensión que D ejerce sobre C á través 

 de la superficie a b. 



Pero en virtud del principio de que la reacción es igual y 

 contraria á la acción, á la vez la parte C ó su parte útil ejer- 

 cerá una acción sobre D á través de a b', que estará re- 

 presentada por T' igual y contraria á T. 



Así, en resumen, repitiendo para T lo que hemos dicho 

 para T, diremos que V es el esfuerzo ó tensión que C ejer- 

 ce sobre D á través de la superficie á b'. 



