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mómetro se invierten, dada la hipótesis que hemos estable- 

 cido y el modo de colocar el dinamómetro en cuestión. 



Finalmente, si la tensión, en 

 vez de ser normal al plano, es 



paralela, como en la figura 8", j >. 



entonces las partes C y D tien- ' ^~^ ' 



den á resbalar á lo largo de AB. 



La tensión se llama esfuerzo 

 tangencial, y tiende á produ- 

 cir un resbalamiento; algunas veces este esfuerzo se llama 

 esfuerzo cortante. 



* 



* * 



Y ahora volvamos al problema que quedó pendiente: ex- 

 presar Ten función de a, ^j, y; es decir, determinar la ley de 

 variaciones de las tensiones alrededor de cada punto, según 

 la orientación del plano. 



Y no decimos bien al decir que hemos de determinar el 

 valor de las tensiones, ni las fórmulas que hemos escrito 

 hasta aqui tienen otra significación, que una significación 

 esquemática, porque, por regla general, cada tensión es 

 oblicua respecto al plano á que corresponde; de suerte que 

 necesitamos determinar para cada plano, no sólo el valor 

 numérico de la tensión, sino la dirección que tiene, ó si se 

 quiere, determinar sus tres componentes. 



De suerte que el problema que vamos á resolver es éste: 

 Determinar las tres componentes de la tensión por unidad 

 de superficie, ó, abreviadamente, de la tensión en cada pun- 

 to del sólido elástico, en función de los tres cosenos direc- 

 tores de la normal al plano á que la tensión se refiere. 



Y ocurre esta primera pregunta que ya hicimos antes. Para 

 cada punto, las tensiones alrededor del mismo ¿podrían ser 

 arbitrarias en todos sentidos, si variásemos á voluntad la 

 naturaleza del sólido, ó estarán sujetas en todos los sólidos 

 continuos á ciertas leyes matemáticas? 



Rev. AcAD. Ciencias.- VI.— Enero, 1908. 28 



