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 pies, en la cuales entra ó / (r) ó , que dependen de la 



función de Saint-Venant (conferencia séptima). 



Y como los límites de las integrales, prescindiendo de -, 

 son, en general, s^ y s, es claro que obtendremos dos ecua- 

 ciones de esta forma: 



en las que A y B son dos constantes de la función de Saint- 

 Venant, relativas á las fuerzas de atracción y repulsión; z re- 

 presenta el límite superior de una de las integrales, ó sea el 

 radio de actividad, y t^ (que en la conferencia á que nos re- 

 ferimos habíamos llamado a) que representaba el límite in- 

 ferior, ó sea la distancia molecular cuando substituíamos á 

 cero este límite, para evitar un término infinito en la integral. 



Por último, >. y ¡j. representan dos constantes numéricas, 

 determinadas por la experiencia. 



Pues bien, si por experiencias directas pudiéramos deter- 

 minar la constante A de las atracciones, como por otra par- 

 te, conocemos numéricamente e con cierta aproximación, las 

 dos ecuaciones anteriores nos determinarían B y e^, es decir, 

 la constante de la repulsión, y una magnitud e^ del orden de 

 las distancias moleculares. 



Claro es que lo que precede es sólo una idea general, ó 

 mejor dicho, un ejemplo para que se vea cómo la Física ma- 

 temática puede acometer problemas al parecer imposibles y 

 aspirar á medir magnitudes que jamás podrán percibir nues- 

 tros sentidos; salvo las esperanzas en el ultra-microscopio. 



Verdad es que en la Física moderna, como veremos en su 

 día, apoyada en la nueva Física matemática, se acometen 

 problemas mucho más difíciles, que el problema hipotético 

 que, como ejemplo, hemos presentado. 



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