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Y, sin embargo, esto hacen la mayor parte de los autores, 

 aunque quedándose, por decirlo de este modo, á la mitad del 

 camino. 



Pero esto no es necesario: para resolver el problema desde 

 el punto de vista que estamos considerando, sólo hace falta 

 el hecho experimental, intepretado, es cierto, desde el punto 

 de vista de la Mecánica. 



Porque esta interpretación nos permite definir un concepto 

 que es fundamental en la nueva teoría: el concepto de esfuer- 

 zos interiores, 6, si se quiere, tensiones; concepto que ya 

 explicábamos en una de las últimas conferencias del curso 

 precedente. 



En la sección AB tomemos un área sumamente pequeiía, 

 ab, que comprenda el punto M, y con el pensamiento subs- 

 tituyamos al elemento ab un dinamómetro ideal, compuesto 

 de dos placas, a'b', a"b", unidas por resortes, r, é infinita- 

 mente próximas. 



Este dinamómetro nos marcaría un esfuerzo; y si supone- 

 mos que el área ab disminuye, comprendiendo siempre al 

 punto M, y dividimos este esfuerzo por el área, el cuociente 

 tenderá á un límite, y este límite es lo que se llama tensión 

 por unidad de superficie en el punto M y para el plano ab. 



Lo mismo diríamos para otro plano. 



Claro es que este dinamómetro ideal equivale, en cierto 

 modo, á una hipótesis; pero tan sencilla, tan enlazada con la 

 realidad, que casi puede considerarse como la traducción 

 inmediata de un hecho experimental. 



Es como decir, que si las dos partes, C, D, del sólido 5 

 están unidas constituyendo un sólido, y sometidas por de 

 contado á fuerzas exteriores, en todos los puntos de la sec- 

 ción A B actuarán esfuerzos que todavía no sabemos calcu- 

 lar, cuyas leyes de distribución desconocemos, pero que no 

 por eso serán menos reales, y tanto, que si pasan de ciertos 

 límites, el sólido se destruye, se aplasta, ó se desgarra, ó 

 desliza una parte sobre otra, ó todo esto á la vez. 



