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Y bien, estos hechos experimentales son los que mide 

 simbólicamente nuestro dinamómetro ideal. 



No es así como la mayor parte de los autores explican 

 este concepto de tensión. 



De otro modo lo definen, y aun las definiciones son varias, 

 como veremos en el curso próximo, reproduciendo unas 

 explicaciones muy interesantes de Mr. Poincaré. 



Adelantemos algunas de estas ideas. 



Los autores no se contentan con definir la tensión experi- 

 mentalmente; procuran dar de ella una definición mate- 

 mática. 



Consideremos la sección A B y en ella el área ab (fig. 2.''). 

 _, Pues los autores á 



que me refiero suponen 

 /'" \ que todos los elemen- 



/ ^^' \ ^^^^ ^> ^1' ^2 > de la 



B. parte C del sólido, ejer- 

 cen esfuerzos sobre los 



/^ /n ^\ V 





n ^» . "mj elementos m', //z,', 



Figura 2!^' ^2' de la parte D. 



Y consideran tan 

 sólo los pares de puntos en que la recta que los une corta 

 al plano AB dentro del área ab. Por ejemplo: los puntos 

 m, ni, cuya recta corta k ab tx\ el punto interior c; el par de 

 puntos /77,, m^ , cuya recta corta asimismo al área en un 

 punto C|. Pero no toman en cuenta, para esta área ab, los 

 pares de puntos m^ m.,', que cortan al área ab exterior- 

 mente én Co. 



El primer grupo de puntos, mejor dicho, de pares de pun- 

 tos, determinará, por decirlo de este modo, un manojo de 

 fuerzas, que todas ellas pasarán por el interior del área ab. 



Este manojo ó haz de fuerzas, limitado como queda 

 expuesto por el contorno del área ab, que es algo así como 

 un cinturón del haz, es el que sirve á dichos autores para 

 definir la tensión correspondiente al área ab. 



