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A este fin, según los procedimientos de la Estática, trans- 

 portan todas las fuerzas del haz al centro de gravedad M 

 del área, y de este modo se obtienen: 



1.° Una resultante de todas estas fuerzas en el punto M. 

 Esta resultante es la que se llama, como antes decíamos, la 

 tensión en el punto M del cuerpo y para el elemento a b. 



2.° Un par de fuerzas. Pero se demuestra fácilmente que 

 el valor numérico del par de fuerzas es despreciable en los 

 cálculos si se compara con el valor numérico de la resul- 

 tante. 



En efecto; supongamos, para fijar las ideas, que el ele- 

 mento plano correspondiente al 



punto M es un circulo (figura S."*) /^ 



cuyo centro esté en M y proyec-» 

 tado en ab. 



Tomemos dos puntos á , b' sobre 

 un diámetro y á igual distancia de 

 M, de modo que Ma = Mb'. 



Supongamos que sean /y/' los 

 dos elementos de tensión corres- / 



pondientes á los puntos a , b', ó, 

 si se quiere, á dos áreas infinita- / 



mente pequeñas de segundo orden *g> 

 que comprendan á estos puntos. Figura 3.=» 



Claro es que todo el círculo ab 

 podrá descomponerse de este modo en pares de elementos 

 á igual distancia de M y sobre los diferentes diámetros de 

 este círculo. 



Lo que digamos de los dos elementos de la tensión, /,/', 

 podremos decir de todos los demás. 



Por último, dada la pequenez de a ¿7, y admitiendo la ley 

 de continuidad para todo el sistema, podemos admitir que 

 / y / son iguales y paralelas. Claro es que consideramos el 

 caso general; es decir, que la tensión es oblicua al elemento 

 plano á que corresponde. 



Rf.v. Acad. Ciencias.— VI.— Enero, 190S. 27 



