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Aplicando ahora las reglas de la Estática, y trasladando 

 /y/' al punto M, tendremos en M una fuerza MF^= 2/ y 

 otra fuerza opuesta é igual á la anterior, con lo cual no se 

 alterará el sistema Mg' = Mg -\- g g' = 2 f. 



Pero el par que forman / y ^ tendrá por valor / >< a p, 

 siendo a p la perpendicular a f, y el que forman /' y g' será 

 igual á/ X b' p': Ambos son iguales numéricamente y se des- 

 truyen por actuar en sentidos contrarios. 



En general, suponiendo que el área es cualquiera, toman- 

 do para el punto M el centro de gravedad, y admitiendo que 

 todas las / son iguales por unidad de área, todavía el par 

 será nulo, porque la suma de los momentos de todas las 

 fuerzas por relación á dicho centro de gravedad es igual 

 á cero. 



Por fin, si /variase por la ley de continuidad, el par no 

 sería nulo, pero sería infinitamente pequeño con relación a'f. 



De este modo queda definida la tensión para cada punto 

 y para cada elemento; pero en rigor, como antes decíamos, 

 esto es volver al método de Cauchy, empleándolo á medias. 

 Es decir, aceptándolo para definir la tensión y sin sacar par- 

 tido de la hipótesis, para terminar la solución del problema; 

 porque si el sistema se compone de puntos, lo natural es 

 buscar el equilibrio para estos puntos. Y aun cuando el sis- 

 tema fuera continuo, definida la tensión de esta manera, lo 

 natural sería continuar por el camino emprendido hasta lle- 

 gar á las ecuaciones de equilibrio. 



Por eso nosotros, buscando la unidad de los métodos y 

 procurando no mezclar unos con otros, consideraremos, 

 según dijimos al principio, que el esfuerzo, ó como dicen 

 muchos autores, la tensión en cada punto y para cada ele- 

 mento plano, es una magnitud experimental, ó si se quiere, 

 un concepto experimental, que podría medirse idealmente 

 por un dinamómetro ideal, y que, aun prácticamente y con 

 cierta aproximación, puede medirse en muchos casos, como 

 en construcciones y experimentos que pudiéramos citar. 



