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Dichas tensiones pueden referirse á un área infinitamente 

 pequeña de los planos que les corresponden, y dividiendo 

 cada tensión por su área, y pasando al límite, hallaremos las 

 tensiones por unidad de superficie. 



Y planteábamos este problema: ¿son arbitrarias todas las 

 tensiones alrededor de un punto? 



O dicho con más exactitud: ¿trazando alrededor de un 

 punto tensiones arbitrarias, podremos imaginar un cuerpo 

 sólido y un sistema de fuerzas, que correspondan á esta dis- 

 tribución arbitraria de tensiones? 



Contestamos negativamente: admitiendo la continuidad 

 en el sólido, las tensiones no pueden ser arbitrarias. 



Hay seis cantidades para cada punto, que llamábamos 

 Ni, N2, N.¿; T^, T.J, To, de las cuales dependen todas las 

 demás tensiones. 



Y demostrábamos este importante teorema, fundándonos en 

 que, cualquier poliedro infinitamente pequeño, que contuviese 

 al punto en cuestión, debería estar en equilibrio bajo la ac- 

 ción de las tensiones que actuasen sobre sus diferentes caras. 



Sentado tal principio, para desarrollarlo, buscábamos el 

 equilibrio de un paralelepípedo y de un tetraedro, definidos 

 convenientemente, y llegábamos por fin á una determina- 

 ción analítica y á una representación geométrica de la distri- 

 bución de esfuerzos alrededor de cada punto. 



El resultado más importante era éste: que para cada pun- 

 to de un sólido elástico existen tres planos perpendiculares 

 entre sí, á que se da el nombre de planos principales, y que 

 si se consideran como planos elásticos, la tensión que sobre 

 cada uno de ellos actúa es normal á dicho plano. 



O de otro modo: las tres intersecciones de estos tres pla- 

 nos forman tres ejes, y cada uno determina la dirección de 

 la tensión, que corresponde al plano de los otros dos. 



Para estos tres planos no hay, pues, fuerzas tangenciales; 

 es decir, esfuerzos que actúen sobre dichos planos, tendien- 

 do á producir deslizamientos. 



