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y substituyendo por a, p, y sus valores 



X . Y 



deducidos de las ecuaciones anteriores, tendremos la ecua- 

 ción 



que será la ecuación de la superficie y que es, en efecto, la 

 ecuación de un elipsoide referido á sus ejes. 



Si llamamos, como siempre, x, y, z las coordenadas de un 

 punto del elipsoide, cantidades que son iguales á X, Y, Z, 

 tendremos, para la ecuación de la superficie, 



x2 , v^ , 2^ 



+ -T-=1. 



Ni' ^2^ ;v,2 



A este elipsoide se le da el nombre de elipsoide de ten- 

 siones; porque, en efecto, si por el punto M se traza un haz 

 de rectas, el elipsoide cortará en todas ellas longitudes, que 

 representarán las tensiones correspondientes á cada una de 

 estas direcciones. 



Dicha representación es más sencilla, que la que explicába- 

 mos en la última conferencia. Cada vector da la tensión que 

 le corresponde; pero, en cambio, no determina el plano elás- 

 tico á que dicha tensión se refiere. 



MT, en la figura 20, es una tensión; pero ¿cuál es el plano 

 á que se aplica? La figura no lo dice, y el problema de las 

 tensiones está representado de una manera incompleta. 



Sin embargo. Lame y los autores que adoptan este siste- 

 ma, completan la precedente representación por medio de 

 otra superficie de segundo grado. 



Pudiéramos seguir un método general para determinarla; 



