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Claro es, que se nos podrá objetar, que otro tanto hacía- 

 mos en el curso anterior al explicar el método de Cauchy; 

 pero aunque, en realidad, en uno y en otro caso venga- 

 mos á hacer lo mismo, los motivos son completamente dis- 

 tintos. 



Allí, si acudíamos á los desarrollos, era para salvar impo- 

 tencias del cálculo; era por una razón analítica, por decirlo 

 de este modo, y además, porque no conocíamos la naturaleza 

 de una sola función / (r). Que si conociésemos esta función 

 y el cálculo matemático fuera perfecto para toda clase de 

 ecuaciones y de relaciones, se comprende que el desarrollo 

 en serie hubiera sido inútil. 



En este caso, y para el método que vamos explicando, 

 acudimos al método de Maclaurin, porque ignoramos la na- 

 turaleza de todas las funciones 'f y '1^, y como método de 

 aproximación, tomamos los primeros términos de dicho des- 

 arrollo. 



Así, en Física experimental, cuando se ignora la relación 

 que hay entre dos variables, se supone como primera aproxi- 

 mación, dado que la experiencia lo confirme, que es una fun- 

 ción lineal, de suerte que, geométricamente, está represen- 

 tada por una línea recta. 



Pero prescindamos de esta discusión, que nos llevaría muy 

 lejos, y volvamos á las ecuaciones (3), que expresan las seis 

 tensiones características N, Ten funciones de las seis defor- 

 maciones a, b, de las que dependen todas las demás. 



Consideremos la primera, y lo que de ella vamos á decir, 

 pudiéramos repetir para las restantes. 



Admitimos hipotéticamente, que el segundo miembro se 

 puede desarrollar por la serie de Maclaurin, y tendremos 



N, = c.iO, O, O, O, O, 0)^-^-a, + -^o, + -^ ^3 + 



í/íí, da., aa^ 



H -^ by H — b. -\ ■— b.^, 



dbi db^ db.j 



