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Las nuevas tensiones y las nuevas deformaciones se agre- 

 garán también á las tensiones y á las deformaciones del es- 

 tado Ei. 



Y tampoco estas sumas nos interesan, sino las tensiones 

 que han producido las nuevas fuerzas en cuestión. 



Más claro: tomemos la primera ecuación y marquemos 

 por el subíndice / el estado inicial. La tensión N^i estará 

 dada por una expresión lineal de las üí, bi con término inde- 

 pendiente para más generalidad: así 



Para abreviar la escritura, llamemos C á todo el segundo 

 miembro: resultará A^i/= C. 



Consideremos nuevas fuerzas, que darán nuevas deforma- 

 ciones y nuevas tensiones: así, la ecuación precedente será 



N,ii-Ni=C+A,ai'i-A,a,+Á,as-{-Bib,-{-B,b,-^B.b, 



y suprimiendo TVi,- y C, que son iguales, queda la ecuación 

 sin término independiente: 



Ni = A,ai + A.^a.^-{-A.¿a^-\-B,b^-^B,b,-}-B.b., 



(3'). 



Para abreviar la escritura sólo hemos escrito la primera 

 ecuación; pero las cinco restantes serán de la misma forma. 



Esta simplificación, partiendo de un estado inicial, represen- 

 tando a, b las nuevas deformaciones y N, Tías nuevas ten- 

 siones, es exacta, en cuanto lo es el principio de la superposi- 

 ción de efectos para deformaciones infinitamente pequeñas. 



Pero no lo es, por lo menos no sería evidente, si se par- 

 tiese del llamado estado natural. 



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En efecto, se entiende por estado natural aquel en que un 



