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quiera, N, se componía: Primero, de un desplazamiento N N^ 

 igual y paralelo al del punto M. Segundo, de un giro N^ No 

 alrededor de un eje M P cuyas componentes eran pi p., p... 

 Las componentes de este desplazamiento las designábamos 

 por z/i, Vi, w^. Tercero, de una deformación representada por 

 el desplazamiento M ^ normal á una determinada super 

 ficie de segundo orden E. 



Pues bien, del giro A^^ M, es del que se prescinde, y si 

 no se prescinde, se elimina por el cálculo espontáneamente, 

 siempre que se trata de determinar magnitudes de las defor- 

 maciones. 



Veamos ahora la razón. 



Y para ello vamos ante todo á invertir el orden de los 

 dos últimos desplazamientos, lo cual, tratándose de super- 

 posición de movimientos infinitamente pequeños, es legí- 

 timo, salvo diferencias de orden superior. 



Es decir, que consideraremos primero (fig. 35) la deforma- 

 ción N N^ igual y paralela á M M' y cuyos componentes 

 son u, V, w. 



En segundo lugar, en vez de considerar la rotación, con- 

 sideraremos la deformación N^ N2. 



Y, por último, al sistema deformado por estos dos des- 

 plazamientos le aplicaremos la rotación TV, N'. 



Pero al aplicar esta rotación á toda la masa que rodea al 

 punto M, la consideraremos como solidificada, después de 

 haber experimentado todos los puntos los desplazamientos 

 análogos á N N^, que, dicho sea entre paréntesis, no defor- 

 ma el sistema, porque es una traslación; y la deformación 

 N¡^ N., que sí lo deforma, porque se compone de normales á 

 superficies curvas. 



Al sistema que resulta y á todos los puntos del mismo 

 como si constituyeran un cuerpo sólido, es al que aplicamos 

 la rotación P, que está representada por N., N'. 



Pero cuando un cuerpo sólido gira alrededor de un eje, 

 todas sus rectas continúan siendo rectas y con la mism^ 



