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del segundo miembro sea cero, de suerte, que deberemos 



tener 



2a — /z = ó h = 2)x. 



Resulta, pues, que los valores de las N y T,en el caso de 

 que el cuerpo sea isótropo, toman la forma definitiva 



Ni = 'L (oj + a, + flg) + 2|j.í7i, 

 iV, = A («1 + Qo + flg) + 2^a.2, 



Ns = >v (fli 4- a., + fla) + 2iAfl3, 



Tg = 2[x¿?2> 

 Ta = 2[x¿)3, 



en que no entran más que dos constantes /, [a. 



Estas fórmulas son las mismas que obtuvimos en el curso 

 precedente aplicando el método de Cauchy, y aún redujimos 

 ambas constantes á una sola; pero como no todos los auto- 

 res aceptan esta última simplificación, nos atendremos á la 

 opinión más general, adoptando definitivamente las fórmulas 

 que preceden. 



Si recordamos la significación de las a, b, cuyos valores 

 eran estos, 



da dv dw 



dx ' dy ' dz 



2\dy dz) 2\dz dxj 



' 2\dx dy I . 



representando los tres primeros las dilataciones principales 

 y los tres últimos los deslizamientos, tendremos para N y T 

 en función de las deformaciones las seis fórmulas clásicas, 



