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Supongamos siempre, que no existen fuerzas exteriores, 

 que es la circunstancia característica de lo que se llama es- 

 tado natural de los cuerpos elásticos. 

 Sea M (fig. 40) un punto del cuerpo, de masa m. 

 Este punto estará sometido, en la hipótesis de las fuerzas 

 centrales, á la acción de todas las masas que le rodean den- 

 tro de la esfera de activi- 

 dad molecular cuyo centro 

 sea Ai. 



Si estos puntos son M', 

 M", M'" , sobre M ac- 

 tuarán fuerzas en la direc- 

 ción MM', MM", MM'" 



que dependerán, según ya 



hemos explicado varias 



veces, para cada par MM, de la distancia r y de las masas mtii. 



De suerte que la acción de M' sobre M será de la forma, 



llamándola F, 



F=mmf{r). 



Figura 40. 



Lo mismo pudiéramos decir para los pares de puntos M 

 M", M M'" 



Sobre el sistema no actúan, pues, más que las fuerzas in- 

 teriores F. 



Y conviene distinguir tres cosas que no siempre se dis- 

 tinguen de una manera precisa. 



1." La intensidad de las fuerzas F, F' F" 



2." El equilibrio del punto M y, análogamente, de todos 

 los demás puntos del sistema. 



3." La tensión sobre un elemento plano cualquiera, pp. 



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 * * 



Empecemos por el estudio de las fuerzas F. 



1.° Hemos supuesto, y seguiremos suponiendo, que to- 



