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estando en equilibrio el cuerpo, pueden no ser nulas las ten- 

 siones, y que, por lo tanto, pueden no estar determinadas, 

 es decir, pueden no ser únicas, si el cuerpo no es de conexión 

 sencilla. 



No podemos estudiar, sin embargo, la Memoria del insigne 

 profesor Volterra, porque dicho estudio nos separaría mucho 

 de nuestro objeto. 



Perdónesenos aun así esta larga digresión, y volvamos al 

 objeto principal de la conferencia. 



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Demostramos que las N y la T, componentes de las ten- 

 siones, se podían expresar por las siguientes fórmulas: 



N, = A,a,-\- A, a, + A, a, + B, ^ + B, b, + B,b,¡ ^3,^ 



en las que admitimos que las constantes C sean nulas. 



Los coeficientes, en general, si bien para un punto y para 

 la región infinitamente pequeña que le rodea deben conside- 

 rarse como constantes, serán variables de un punto á otro y 

 serán en el equilibrio de un sólido elástico funciones de 

 X, y, z. 



Las cantidades a, b sabemos que están expresadas en fun- 

 ción de las derivadas de las deformaciones, de este modo: 



dii dv dw _, dw , dv 

 fli = — , a, -- - — --, a. = — ; 2¿?i = 1 ; 



dx dy dz dy dz 



dz dx dx dy 



por eso hemos dicho que las fórmulas (3') expresan las ten- 

 siones en función de las deformaciones. 



