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De aquí resulta que el problema de la Elasticidad queda 

 virtualmente resulto con lo dicho. Por que, como ya hemos 

 indicado varias veces, y por lo que explicaremos detenida- 

 mente en otras conferencias, ya no queda más que estable- 

 cer las ecuaciones de equilibrio de una porción infinitamente 

 pequeña del sólido, ecuaciones en que entrarán las fuerzas 

 que actúan sobre las caras, siendo dichas fuerzas precisa- 

 mente las tensiones; y substituyendo en vez de las tensiones 

 los valores que expresan las fórmulas (3'), tendremos un 

 sistema en el que entrarán las derivadas de las deforma- 

 ciones. 



Integrándolas obtendremos, en función de los datos, los 

 valores de //, v, w. 



Pero el problema en esta forma es de una dificultad 

 enorme. 



En primer lugar, entran las nueve derivadas primeras de 

 u, V, IV con relación á x, y, z; además, como veremos más 

 adelante, entran las derivadas segundas y, en rigor, no cono- 

 cemos los coeficientes A, B, ni es fácil conocerlos, porque 

 todos ellos son funciones de x, y, z. Así, pues, con esta ge- 

 neralidad, el estado actual de la Ciencia no permite abordar 

 tal problema. 



Es preciso que nos contentemos con casos más sencillos, 

 y aun así resultarán inmensamente difíciles. 



En primer lugar, tenemos que desechar el caso general, en 

 el que los coeficientes A, B son funciones de x, y, z; y esto 

 prescindiendo de otros problemas aún más difíciles, en que 

 pudieran depender del tiempo. 



Supondremos, pues, en adelante, que los sólidos elásticos 

 que vamos á estudiar, son homogéneos, entendiendo la homo- 

 geneidad como la explicábamos geométricamente en el curso 

 anterior Es decir, que supondremos que los coeficientes A 

 y B son constantes, los mismos por lo tanto, para todos los 

 puntos del cuerpo. 



Así, estudiar un punto dado en un sistema de ejes, es estu- 



