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ta y seis coeficientes primitivos, que, en general, eran funcio- 

 nes de X, y, z, se reducían á dos constantes, 'k, [j.; y los valo- 

 res de las N, T tomaban la forma relativamente sencilla, que 

 obtuvimos en la última conferencia. 



Debemos pasar hoy á lo que hemos llamado la cuarta par- 

 te del método: es decir, á determinar las ecuaciones de equi- 

 librio de un sistema infinitamente pequeño, que comprenda 

 al punto cuyo equilibrio queremos establecer. 



A este fin, como ya hemos indicado varias veces, y como 

 hicimos en el curso anterior, consideraremos: 



1.° Un punto cualquiera del sistema elástico: rodearemos 

 ese punto por un poliedro infinitamente pequeño de caras 

 planas, y suponiendo conocidas las tensiones sobre estas di- 

 ferentes caras, estableceremos las ecuaciones de equilibrio de 

 dicho poliedro infinitamente pequeño, como si fuera un cuer- 

 po rígido. 



El poliedro, en vez de tener una forma cualquiera, lo cual 

 complicaría inútilmente el problema, supondremos que es un 

 paralelepípedo trirrectangular, cuyas caras sean paralelas á 

 los planos coordenados; con lo cual tendremos la ventaja de 

 que las tensiones sobre dichas caras serán precisamente las 

 N T, cuyas propiedades estudiamos al empezar el curso, y 

 que además sabemos expresar en función de las deforma- 

 ciones. 



Este es el problema que se designa de la manera siguien- 

 te: equilibrio del paralelepípedo elemental. 



Claro es que si establecemos las condiciones de equili- 

 brio de un paralelepípedo, que comprenda un punto M, este 

 punto, al cual se aproxima el paralelepípedo tanto como se 

 quiera, estará también en equilibrio y habremos expresado el 

 de cualquier punto del sistema elástico. 



2." El equilibrio del paralelepípedo determina, como aca- 

 bamos de decir, el de cualquier punto del interior de dicho 

 cuerpo elástico. 



Pero, en general, un paralelepípedo no puede ajustarse 



