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el equilibrio del paralelepípedo; pero como éste puede ser 

 tan pequeño como se quiera, comprendiendo siempre al 

 punto M, en el límite, por decirlo así, se supone que repre- 

 senta el equilibrio de este punto. 



Hemos establecido las ecuaciones de equilibrio, y pudiéra- 

 mos establecer por el mismo método las ecuaciones del mo- 

 vimiento, porque éste se reduce siempre á aquél, como se 

 sabe por Mecánica, agregando á las fuerzas exteriores 

 X, Y, Z las fuerzas de inercia 



d-u d^v d'^w 



— ^dxdydz , —^dxdydz , —^dxdydz 



dt- dP dt^ 



En este caso, y pasando al segundo miembro estas últi- 

 mas, las tres ecuaciones anteriores se convertirán, después 

 de dividir por dxdydz, en las siguientes: 



dx dy dz dt^ 



dT, ^dN^^dT\_^^y _ d^v 



dx dy dz dt^ 



dT^ , dTi , dN. , „ d'w 



dx dy dz dP 



* * 



Una observación debemos hacer todavía. 



Hemos prescindido por completo, como en general pres- 

 cinden los autores, de las tres rotaciones p^, P2, Ps de que 

 hablamos en las conferencias anteriores. 



Para el cálculo de magnitudes, así de tensiones como de 

 deformaciones, esto parece legítimo; pero la rotación de la 

 cual son las componentes Pi, P2, Pi, cambia en rigor la po- 



