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sición del paralelepípedo; luego cambiarán las inclinaciones 

 de las fuerzas de tensión sobre las caras. 



Sería preciso demostrar, que por la pequenez de esta ro- 

 tación y por la pequenez decreciente del paralelepípedo, no 

 se cometen de este modo más que errores de orden supe- 

 rior; pero esto nos ocuparía mucho tiempo, y nos atendre- 

 mos á la marcha seguida en todos los tratados de esta ma- 

 teria, adoptando para las ecuaciones, que definen este fenó- 

 meno de la Elasticidad en el interior de un sólido, á las 

 ecuaciones que acabamos de obtener. 



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Pasemos al equilibrio del tetraedro elemental, que es el 

 que se aplica á los límites del cuerpo, dado que éste no sea 

 indefinido en todas direcciones. En este caso las ecuaciones 

 que acabamos de demostrar serán las únicas que han de 

 tenerse en cuenta, agregando sólo esta condición: que en el 

 infinito las N, T, u, v, w han de ser iguales á cero. Es de- 

 cir, que la perturbación elástica al prolongarse hacia el infi- 

 nito, se debilita y se anula por unidad de superficie y por 

 unidad de volumen. 



Sea (fig. 46) O A B C un tetraedro infinitamente peque- 

 ño, trirrectángulo aplicado á cualquier punto M' de la super- 

 ficie límite del cuerpo. 



De modo que el triángulo ABC será la porción de su- 

 perficie comprendida entre las caras del triedro. 



Claro es que, en general, será una superficie curva, y di- 

 cho triángulo será curvilíneo; pero nosotros supondremos 

 con errores de orden superior, que sus tres lados AB, BC, 

 CA son líneas rectas, y que el triángulo es plano. 



Establecer el equilibrio de este tetraedro es establecer el 

 equilibrio de todos sus puntos, puesto que consideramos, del 

 mismo modo que hemos hecho con el paralelepípido ele- 



