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Esto se ve inmediatamente en el paralelepípedo elemen- 

 tal, y lo mismo hubiéramos podido hacer para el tetraedro 

 con facilidad suma, descomponiéndole en paralelepípedos 

 infinitamente pequeños de orden superior. 



Es decir, substituyendo á la superficie .4 B Cuna serie de 

 escalones, por decirlo de este modo. 



Y sigamos el razonamiento precedente, dejando estable- 

 cido que las ecuaciones que vamos á obtener, puede supo- 

 nerse que son las ecuaciones de equilibrio del punto M' de 

 la superficie límite del cuerpo. 



Veamos cuáles son las fuerzas que actúan sobre este te- 

 traedro. 



Determinemos las componentes paralelas á los tres ejes, é 

 igualemos estas componentes á cero. 



Las fuerzas que actúan sobre la cara fí O C de la figura 

 46, son como en la figura 45. 



— N^, T,, —T.. 



Una cosa análoga podemos repetir para las caras AOC 

 y OAB. 



Todas las componentes están expresadas en la figura 46. 



Para la cara ABC, que es la del cuerpo, la fuerza que 

 actúa en el punto M' por unidad de superficie, supondremos 

 que sea P, y sus componentes, Xq, Yo, Z^\ designaremos por 

 /, m, n los cosenos de los ángulos que forma dicha fuerza P 

 con los ejes coordenados, y para completar las notaciones, 

 representaremos los cosenos directores de la normal á la cara 

 ABC por «, p, Y ; pondremos, por fin, 



área OBC Wi, área OAC — w,, área OAB = (Og, 



áreaylJ5C = ü, 

 de donde 



