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tiplicada por un elemento de superficie, lo mismo las A''y 

 T que la P. Si además hubiéramos tenido en cuenta la 

 fuerza exterior, y, por lo tanto, para la primera ecuación, 

 por ejemplo, X^dxdy dz, al dividir por Ü hubiera resulta- 

 do Xp , que es, como se ve, un infinitamente 



pequeño de primer orden; y como los demás términos son 

 cantidades finitas, éste hubiera desaparecido al pasar al lí- 

 mite. 



2.° El grupo (I) nos dice que para el equilibrio de un 

 punto del interior de sólido elástico, las componentes de las 

 tensiones A^, T deben satisfacer á tres ecuaciones diferencia- 

 les parciales de primer orden, que son precisamente las de 

 dicho grupo (I); son, pues, éstas, las que en cierto modo dan 

 la ley de variación de las tensiones en el interior del sistema. 



En ellas, A^i, M, N.¿, T^, T,, T.¿ se refieren á cada punto 

 M del sólido, porque el paralelepípedo no ha sido más, por 

 decirlo de esta manera, que el andamiaje geométrico que he- 

 mos empleado para llegar á las relaciones (1). Habiéndolas 

 obtenido, ya el paralelepípedo no existe; al pasar á los lími- 

 tes, se va haciendo cada vez más pequeño, y, por último, to- 

 das sus caras pasarán por el punto M. 



Las ecuaciones del grupo (I) expresan, pues, una ley á que 

 deben satisfacer las componentes de las tensiones por unidad 

 para el punto M y para planos paralelos á los planos coor- 

 denados. 



Ley diferencial á la que no sería difícil dar una interpreta- 

 ción geométrica. 



Resulta, pues, que N-^, N.y, N.¿, T^, T.,, T¿ son funciones 

 todas ellas de x, y, z, que son las coordenadas del punto M; 

 y el problema analítico consistirá en integrar estas tres ecua- 

 ciones, es decir, en buscar funciones de x, y, z para las TV y 

 las T que satisfagan, ó de otro modo, que hagan idénticas 

 las tres ecuaciones del grupo (I). 



A primera vista parece que el problema es indeterminado, 



Rkv. Acap. Ciescias. -VI. — Junio, looS. ¿b 



