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porque las ecuaciones son tres y son seis las funciones A^i, 

 N,, N„ T„ T,, T,. 



Ocurre, pues, que podrían tomarse tres de estas funciones 

 arbitrariamente, y por medio del grupo (I) obtener las res- 

 tantes, con lo cual, el problema de la Elasticidad resultaría 

 indeterminado. Resultado contrario, en general, á lo que da 

 la experiencia y á lo que admitieron en un principio la ma- 

 yor parte de los autores. 



Pero de todas maneras, este procedimiento es absoluta- 

 mente inaceptable y de todo punto inexacto. 



Las TV y las T no son independientes entre sí, ni pueden 

 tomarse tres de ellas arbitrariamente. 



Vimos en una de las conferencias anteriores, que todas 

 estas cantidades, es decir, las seis componentes N, T se ex- 

 presan en función de los desplazamientos u, v, w, que son 

 las verdaderas incógnitas del problema. Las N y las 7 son 

 incógnitas, en este concepto, secundarias, y quedan determi- 

 nadas cuando se conocen las primeras; aunque sean por sí 

 importantísimas. 



Esto lo veremos comprobado en la conferencia próxima, 

 cuando de las ecuaciones del grupo (I) eliminemos Ny T 

 en función de u, v, w y tengamos tres ecuaciones diferencia- 

 les entre estas tres componentes del desplazamiento. 



Y, sin embargo, cuando en alguno de los cursos próximos, 

 estudiemos, al menos tal es mi propósito, las teorías de 

 Maxwell, obtendremos ecuaciones, análogas á las preceden- 

 tes, en la Electroestática, y diremos que el problema es in- 

 determinado, y para resolverlo, consideraremos una solución 

 particular; pero aun entonces, algo tendremos que observar. 



Ya hicimos constar varias veces, que la teoría de la Elas- 

 ticidad es fundamental en toda la Física matemática. 



Si bien hemos dicho, que tiene caracteres particulares 

 cuando se aplica á los sistemas eléctricos. 



Por ahora no adelantemos las ideas. 



3." Las ecuaciones del grupo (II), que se llaman las ecua- 



