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4.° Equilibrio, ya en e! interior de un sólido elástico, ya 

 sobre la superficie, si no es indefinido, para cualquier punto. 

 Hemos obtenido, precisamente en esta conferencia, los dos 

 grupos de ecuaciones (1) y (II), que enlazan las tensiones con 

 las fuerzas exteriores: ya con las que actúan sobre los diferen- 

 tes puntos del cuerpo, que llamábamos X, Y, Z; ya con las 

 fuerzas que actúan sobre la superficie, que llamábamos P para 

 un punto cualquiera, y que, en general, serán oblicuas á la 

 superficie. Su magnitud y su dirección dependerán de las 

 coordenadas x, y, z del punto á que está aplicada. 



* * 



Podríamos dar por terminado este punto y pasar desde 

 luego á la determinación de las ecuaciones finales del pro- 

 blema de la Elasticidad. Pero dejaremos esto para la confe- 

 rencia inmediata, y en la de hoy, á manera de ejercicio, ha- 

 remos una comprobación de las ecuaciones, que hemos 

 obtenido para expresar el equilibrio. 



En rigor, si para cada elemento del sólido hemos hallado 

 condiciones de equilibri), y éstas se aplican á todos los pun- 

 tos del sistema, es claro que cualquier porción finita de éste 

 se hallará en equilibrio también. 



Es un axioma, en efecto, que el sistema compuesto de mu- 

 chos sistemas en equilibrio, en equilibrio se halla. 



Pero, de todas maneras, aun en Matemáticas, con ser la 

 Ciencia de la exactitud, las comprobaciones satisfacen, son 

 en cierto modo una garantía, de que en el curso de los cálcu- 

 los no se ha cometido ningún error: es algo del método 

 experimental. Y en la Física matemática, no en todos los 

 casos, y, por decirlo así, de primera intención, se verifi- 

 can estas comprobaciones, como, por ejemplo, se prueba al- 

 gunas veces en la magnífica obra sobre electricidad y mag- 

 netismo de Mr. Poincarc. 



