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Pero esto equivale á hacer la suma para todos los puntos 

 de la superficie del elemento diferencial constante 



AaN, 



en que A es un área infinitamente pequeña de la superficie s. 

 De suerte que el primer término podrá substituirse por 



C AaN,. 



J(2) 



Esta integral es doble y se extiende á todos los elementos 

 infinitamente pequeños de la superficie; A es uno de estos 

 elementos infinitamente pequeños; ot es el coseno del ángulo 

 que forma n con el eje de las x, contando siempre la parte 

 positiva de n hacia lo exterior, y N es la componente para- 

 lela al eje de las x para ese punto, y no olvidemos que re- 

 presenta la acción de la parte de la derecha del sólido sobre 

 la parte de la izquierda. 



A este pi opósito, debemos hacer una aclaración, que es 

 evidente, pero que así y todo, no estará de más. 



Para el área A, por ejemplo, A^ representa la acción de la 

 parte que está fuera del sólido s sobre el interior; el coseno a 

 suponemos que es positivo, de modo que tendremos, en 

 efecto, una tensión producida por la parte exterior á s sobre 

 dicho sólido. 



Por el contrario, en la cara A',N continuará representando 

 la acción de la parte de la derecha sobre la izquierda, es de- 

 cir, del sólido sobre la parte exterior; pero como a es negativa 

 en este punto, según muestra la dirección de la normal /?', 

 habrá que cambiar la dirección de N, y tendremos, como 

 antes, la acción de la parte exterior sobre la interior. 



Que es precisamente lo que nos interesa para nuestra de- 

 mostración: calcular las tensiones de la parte que rodea al 

 sólido s, sobre dicho sólido. 



