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no del movimiento, la que podremos medir, y cuya relación 

 con el coeficiente de frotamiento interior nos es conocida por 

 las experiencias del mismo Poiseulle y las que podemos de- 

 ducir fácilmente de toda observación viscosimétrica. 



Vamos á establecer, pues, la ley del movimiento líquido 

 (ecoulement) en el caso de dos superficies planas. Dejaremos 

 de lado los efectos en las extremidades de las hojas, pues 



dan lugar á unos movimientos 

 transversales de expulsión del 

 líquido de un orden de magni- 

 tud inferior al de la velocidad 

 longitudinal, y por consiguien- 

 te, despreciables con relación á 

 ella. 



Consideremos la capa líquida 

 (fig. 1.") comprendida entre los 

 planos á distancias z y z-\- dz 

 del plano medio; esta capa está 

 sometida á tres fuerzas. 



1." La de la presión motriz, 

 pldz. 



2!" La fuerza aceleratriz de 

 frotamiento de la capa del lado 

 interior. 



Estas fuerzas de frotamiento 

 interior no son más que un con- 

 cepto representativo hipotético de los hechos, pero parece 

 lógico á priori, y desde Navier, quien en 1822 examinó la 

 cuestión por primera vez que sepamos, se ha admitido siem- 

 pre que constituían una representación perfectamente acep- 

 table. Naturalmente no se puede demostrar nada, pero sin 

 embargo, se puede indicar que, considerando una capa infi- 

 nitamente delgada, la cantidad d V representa la velocidad re- 

 lativa de una de las superficies en relación á la otra, de las dos 

 que la limitan, y como quiera que, por otra parte, los líqui- 



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Figura 1. 



