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diendo todos los puntos de dicha superficie, y agrupando los 

 términos para cada punto, las tres cantidades A, B, C se 

 reducirán á una, á saber: el elemento infinitamente pequeño 

 de área en el punto que consideramos: representándolo 

 por ds resultará por fin: 



r {N^a + 73 p -f- 7, y) í/s -f C dmX= 0. 



J(2) J(3) 



Si recordamos las fórmulas de una conferencia anterior, y 

 aun de esta misma conferencia, en que determinábamos las 

 componentes de las tensiones sobre un elemento cuyos 

 cosenos directores eran a, ,3, y, veremos que el paréntesis 

 de la primera integral no es otra cosa que la componente 

 de dicha tensión paralela al eje de las x, por unidad de su- 

 perficie, sobre el elemento de ds cuyos cosenos directores 

 son precisamente «, p, y. 



Luego resulta que el primer término representa la suma de 

 todas las componentes paralelas al eje de las x, de las ten- 

 siones que actúan sobre la superficie s; y que el segundo 

 término representa asimismo la suma de todas las compo- 

 nentes paralelas á dicho eje para las fuerzas, que actúan en 

 los diferentes elementos de la porción del cuerpo elástico 

 que limita s. 



Es decir, que la suma de todas las componentes paralelas 

 al eje de las x para la porción s, que estamos considerando, 

 es igual á cero. 



Lo mismo podríamos demostrar para las componentes pa- 

 ralelas al eje de las y, y para las componentes paralelas al 

 eje de las z. 



Las tres pri'neras ecuaciones de equilibrio de una porción 

 cualquiera del sólido elástico quedan, pues, satisfechas. 



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