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 y tendremos: 



C\{T,z-~T,y)y. + {N,z~yTyHiT,zN,y)r'\ds + 

 + r odxdydz(zY—yZ)=^0, 



Jí3) 



ó bien 



+ r dm{Yz-Zy) = 0. 



J(3) 



Pero (T^a -|- N.,i!> -f T^';)ds es la componente paralela al 

 eje de las y de la fuerza que actúa sobre el elemento ds, y 

 multiplicada por z es el momento con relación al eje de las 

 X de dicho componente. 



Asimismo, ('Aa -f T{;i -1-A'';^y)í/s es la componente paralela 

 al eje de las z de la fuerza que actúa sobre dicho elemento 

 ds, multiplicada por y dará el momento con relación al eje 

 de las X. Y como la integral es doble y se refiere á toda la 

 superficie s, claro es que representará el momento con re- 

 lación al eje de las x de todas las tensiones que actúan so- 

 bre dicha superficie s. 



Pero la última integral triple representa el momento con 

 relación á este eje de las x de las fuerzas que actúan sobre 

 los diferentes elementos del sólido; luego resulta compro- 

 bado que los momentos con relación al eje de las x de to- 

 das las fuerzas, dan un resultado igual á cero. 



Como lo mismo podríamos repetir respecto á los otros 

 dos ejes, resultan asimismo comprobadas las tres últimas 

 ecuaciones de equilibrio. 



La demostración que precede está tomada, con pequeñas 

 variantes, de la obra de Mr. Lame, que hemos citado varias 

 veces, sobre elasticidad de los cuerpos sólidos. 



