Curvas de Mr. Maxwell. — 308 — 



para una posición determinada del tablero; por este punto g se traza 

 la horizontal HH , se da luego al tablero una posición cualquiera 

 OA';^ desde el punto A' como centro con un radio igual á Ag, se des- 

 cribe un arco de circulo que corte á HFÍ en un punto g'; se traza A'g' 

 y sobre esta recta se toma una longitud A' C igual á A C. El lugar 

 de los puntos C obtenidos de esta manera es una curva de cuarto 

 grado mti, que se podrá trazar por medio de su ecuación, pero que 

 es más sencillo deterraiiiarla como acabamos de indicar- Hecho esto, 

 desde cada uno de los puntos C como centro, con el radio que se tra- 

 te de dar al rodillo se describe un circulo y se traza una curva MN 

 tangente á todos los círculos así trazados y ésta es la curva pedida. 

 Los rodillos , por tanto , deslizarán sobre la curva 31 N, sus ejes so- 

 bre la CgC y el punto g describirá la recta horizontal HH'. 



Curvas de Mr. Maxwell. 



Ecuación y forma. — Según la teoría de Mr. Maxwell, Electricity 

 and Magnetism (T. II, pág. 79), para interpretar los fenómenos mag- 

 néticos, toda molécula, separada de su posición de equilibrio un án- 

 gulo ,3 superior á un cierto límite Po, conserva de una manera per- 

 manente una parte de su deflexión igual á ^ — ¡ü,,. 



En este supuesto, si I representa la fuerza que produce la deflexión 

 Po, a la fuerza resistente y /^la magnética que obran sobre una mo- 

 lécula cuyo momento magnético es m, y llamamos n el número de 

 moléculas contenidas en la unidad de volumen, los valores de la in- 

 tensidad /de la imantación temporal y los de la intensidad /' de la 

 imantación residuidal son dados por las expresiones: 



Para / < ¿ • 



A=/... 



2 / 



\I= — mil — 

 I 3 a 



2 a 



,7 = — mn — 



I 3 / 



Ir™ o 



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í-'""(-5)(-7) 



