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en la que / representa la longitud de la barra, ^ y ¡j^ dos constan- 

 tes, y las abscisas x se cuentan á partir de una de las extremidades. 

 Propiedades. — Las densidades magnéticas lineales son iguales y 

 de signos contrarios para dos valores de ./; iguales y contrarios, es 

 decir, para dos puntos de la barra simétricos con relación á su punto 

 medio. 



— Se puede obtener una aproximación, reemplazando la curva por 

 una recta. Coulomb dividía los imanes en dos categorías : los imanes 

 largos, cuya longitud era superior á 50 veces 

 su diámetro , y los imanes cortos , cuya longi- 

 tud era inferior á este límite. Para estos últi- 

 mos se representa sensiblemente el magnetis- 

 mo por una recta que forma con la barra NS 

 (fig. 2.*) un ángulo constante, y para los primeros se representa la 

 distribución por los triángulos (fig. 3.") que tienen las mismas di- 

 mensiones que para un imán cuya longitud fuese exactamente igual 

 á 50 diámetros. Su base es, pues, igual á 25 veces el diámetro. En 



el espacio intermedio hay sólo una 

 . ^^ cantidad de magnetismo que puede 

 — J^ despreciarse. 



— Si las curvas precedentes represen- 

 Figura 3. tasen exactamente la distribución del 



magnetismo, se encontraría la posición 

 exacta de los polos, porque siendo proporcional en cada masa la ac- 

 ción de un campo uniforme á la magnitud de esta masa, las orde- 

 nadas representarían la acción de este campo. Bastaría, por tanto, 

 componer fuerzas paralelas cuyas magnitudes estuviesen figuradas 

 por estas ordenadas. El punto de aplicación de la resultante de estas 

 fuerzas se obtendría proyectando sobre la barra el centro de grave- 

 dad de la curva ó del área triangular. Según las figuras (2) y (.3), los 

 polos se encontrarían en los imanes cortos á un sexto de su longi- 

 tud, á contar desde la extremidad; en los imanes larí^os estarían á 

 una distancia de la extremidad fija é igual, próximamente, á 8 ve- 

 ces el diámetro. Como estas curvas sólo representan las componen- 

 tes normales, no se obtiene, sino aproximadamente por ellas, la 

 posición de los polos (Lefevre). 

 — Para el hierro y el acero, K es en general muy grande para que en 



la fórmula (1) pueda ser desechada — p, y por consiguiente, la 



cantidad de magnetismo libre sobre las bases del cilindro. En este 

 caso, los polos Q O' de la barra corresponden á las proyecciones «, b 



