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efecto, todas las experiencias sobre la elasticidad de los cuerpos 

 tienden á probar que la fuerza elástica de los cuerpos es siempre 

 proporcional al desvio, ley que, con mayor razón, se acuerda con la 

 realidad rigurosa cuando el desvío es infinitamente pequeño. Sea x 

 la distancia positiva ó negativa de la molécula A, de su posición de 

 equilibrio O; la fuerza que la impulsa hacia O será m — Kx, y su 



aceleración, — — = • x, siendo m su masa. Esta ecuación nos 



da, multiplicando sus dos miembros por 



^ dx ^ dx d^x ^- K dx 



dt' "^ dt ' dt^ m dt' 



La integración nos da 



\dt ) m 



Sea a la distancia AO, deberá ser nulo cuando x = a Cten- 



dt 

 I- 



drá por valor • — a^; por consiguiente, 

 m 



\ d t j m 



De donde 



dt 



é integrando de nuevo 



V m d 



are I eos ^ --)' 

 es decir, 



X = y- eos 



['Vfj- 



La constante es nula, puesto que x — ct para í = 0. Es fácil pasar 

 de esta ley del movimiento oscilatorio de la molécula á la de las 

 ordenadas de la curva AMNB de las ondas que ellas produce; en 

 efecto, la abscisa de esta curva es proporcional al tiempo, y su orde- 



