N. F. m. Nr. 63 



Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



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sieht auf einen älinlichen Vorgang in der Elektro- 

 lyse „Ionen" genannt werden, obwohl der unbe- 

 stimmter gehaltene Ausdruck „Träger" vorzuziehen 

 wäre — auf das Elektroskop hinwandern und es 

 um so rascher entladen, je zahlreicher sie sind. 

 Seitdem man nicht nur beim Studium der Radio- 

 aktivität, sondern auch in vielen anderen Fällen 

 Gelegenheit fand, diese Träger wirklich getrennt 

 nachzuweisen, ist an der Richtigkeit dieser An- 

 nahme nicht mehr zu zweifeln. 



Bei der näheren Untersuchung der von den 

 Radiumpräparaten ausgehenden Strahlen hat sich 

 sehr bald gezeigt, daß man es mit Strahlen ver- 

 schiedener Natur zu tun hat, die sich in drei 

 wesentlich voneinander verschiedene Gruppen zu- 

 sammenfassen lassen ; nach dem Vorgang von 

 Rutherford werden dieselben jetzt allgemein als 

 a-, ß- und y-Strahlen bezeichnet. Die Wirkung 

 des Magnetfeldes gestattet, eine erste Unterschei- 

 dung derselben festzustellen. Läßt man die Strahlen 

 — am besten im Vakuum — durch eine feine 

 Öffnung auf eine in einigen Zentimetern aufge- 

 stellte photograpliische Platte fallen, so erscheint 

 auf ihr nach dem Entwickeln ein schwarzer Fleck 

 als Bild der Öffnung, wie er auch mit Lichtstrahlen 

 erhalten worden wäre. Wird nun aber zwischen 

 die Öffnung und die Platte ein starker Hufeisen- 

 magnet gebracht, so daß sich die Strahlen nun in 

 einem Magnetfeld bewegen müssen, so werden die 

 a-Strahlen ein wenig von ihrer geradlinigen Bahn 

 abgelenkt, und zwar geschieht die Ablenkung im 

 selben Sinne, wie es namentlich Wien für die von 

 Goldstein entdeckten Kanalstrahlen in Vakuum- 

 röhren nachgewiesen hat. Im Gegensatz hierzu 

 werden die ^-Strahlen nach der entgegengesetzten 

 Richtung abgelenkt; sie verhalten sich genau so, 

 wie es für Kathodenstrahlen lange bekannt ist. 

 Die j'-Strahlen dagegen zeigen überhaupt keine 

 Ablenkung und verhalten sich in dieser Beziehung 

 wie Röntgenstrahlen. 



Wenn so die einzelnen Strahlenarten getrennt 

 der Untersuchung zugänglich gemacht waren, 

 mußte die erste Aufgabe diejenige sein, fest- 

 zustellen, ob in der Tat sich die Parallele mit 

 schon bekannten Strahlen anderer Herkunft weiter 

 ziehen lasse, ob also in radioaktiven Körpern eine 

 Quelle für die Gesamtheit aller in den letzten 

 Jahren teils mühsam aufgefundenen und eingehend 

 studierten Strahlenarten vorliege. Da hat sich 

 allerdings gezeigt, daß in den «- und /-Strahlen 

 neuartige Erscheinungen gegeben sind, während 

 nur die /^-Strahlen als bekannte Kathodenstrahlen 

 anzusprechen sind. 



Die a-Strahlen verhalten sich nach den Ab- 

 lenkungsversuchen wie Projektile, welche mit großer 

 Geschwindigkeit begabt und mit positiver Elek- 

 trizität geladen sind. Bewegen sie sich im Vakuum 

 zwischen zwei entgegengesetzt auf hohes Potential 

 geladenen Metallplatten, so werden sie ein wenig 

 nach der negativen Platte hingezogen. Nach den 

 Messungen im Vakuum findet sich die Geschwindig- 

 keit, die für alle Projektile als gleich groß anzu- 



nehmen ist, zu v=i,65^- 10" cm; die a-Strahl- 

 teilchen bewegen sich also etwa 20mal langsamer 

 als das Licht, für welches v=3X 10'" cm be- 

 kannt ist. Für die Größe der Teilchen ist die 



experimentell zu findende Beziehung — = 6400 



maßgebend ; dieselbe sagt aus, daß sich die Größe 

 der elektrischen Ladung des Teilchens zu seiner 

 Masse verhält \m\& 6400: i. Nimmt man an, daß 

 die Ladung e ebenso groß ist wie die eines Wasser- 

 stoffatoms bei der Elektrolyse, so findet man, daß 

 seine Masse auch ungefähr ebenso groß ist wie 

 diejenige eines Wasserstoffatoms, für welches 



e 



~ ^= 9650 bekannt ist. Der Größenordnung nach 



ist die Elektrizitätsmenge, \yelche diese Strahlen, 



von I g Radium ausgehend, mit sich führen, einem 



elektrischen Strom in der Stärke von 1,5 >< io~9 



Amperes vergleichbar; wird dieser Wert iür e in 



e 

 die soeben angegebene Gleichung — = 6400 



eingesetzt, so ergibt sich die in einer Sekunde von 

 I g Ra oder 1,62 g Radiumbromid ausgesandte 

 Masse der a-Teilchen zu m = 1,6 >; io~t >r 1,5 X 

 0,1 ;•; iO~9 = o,24X lo-'^ g^ d. h. die Gewichts- 

 abnahme der eben bezeichneten Radiumsalzmenge 

 betrüge infolge der «-Strahlung 8,6 X'O"* mg in 

 der Stunde oder nur 0,00075 "ig im Jahr. 



Werden die Ablenkungen der «-Strahlen nicht 

 im Vakuum, sondern in der Luft untersucht, so 

 zeigt sich nach den Beobachtungen von Becquerel, 

 daß die Krümmung anfangs noch dieselbe ist wie 

 die im Vakuum erhaltene, daß sie aber immer ge- 

 ringer wird in dem Maße, wie sich der Strahl von 

 der Strahlungsquelle entfernt. Man kann diese 

 auch bei Kanalstrahlen zu findende Erscheinung 

 durch die Annahme erklären, daß sich neue Teil- 

 chen an den Projektilen festsetzen, während sie ihre 

 Bahn in der Luft vollenden. Dadurch kann ent- 

 weder die Masse der Projektile vergrößert oder, 

 wenn negative Träger sich beispielsweise anhängen, 

 die Ladung vermindert werden ; beides aber be- 

 wirkt, daß der Strahl weniger von fremden Kräften 

 beeinflußt wird. 



Die «-Strahlen bilden den wichtigsten Teil der 

 Strahlung des Radiums, insofern sie der Haupt- 

 sache nach die Leitfähigkeit in Gasen hervorrufen, 

 und zwar ist nach Rutherford anzunehmen, daß 

 jedes Teilchen etwa 100 000 der oben charakte- 

 risierten Ionen zu erzeugen vermag, ehe es in 

 dem Gas absorbiert wird. Die Absorption ist für 

 diese Strahlen allerdings sehr groß , so daß sie 

 die meisten Körper nur in äußerst dünnen Schichten 

 zu durchdringen vermögen; ein Aluminiumblätt- 

 chen von einigen Hundertsteln Millimeter Dicke ab- 

 sorbiert sie fast vollständig. Sie werden auch in der 

 Luft stark absorbiert und können diese bei Atmo- 

 sphärendruck deshalb auf eine Entfernung von 

 mehr als 10 cm nicht durchdringen. Sind die be- 

 nutzten Radiumpräparate in Glasröhrchen einge- 

 schmolzen, so treten aus diesen niemals «-Strahlen 



