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Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



N. F. m. Nr. 63 



aus, da sie in den Wandungen absorbiert wer- 

 den. 



In den /i-Stralilen des Radiums treten uns 

 Kathodenstrahlen entgegen, die wir als Teilchen 

 reiner negativer Elektrizität auffassen, welche mit 

 sehr großer Geschwindigkeit vom Radium fort- 

 geschleudert werden. Auch sie werden vom IVIag- 

 neten abgelenkt, und sie nähern sich in einem 

 starken elektrischen Feld der positiv geladenen 

 Platte. Es zeigt sich dabei, daß nicht alle Strahlen 

 gleichstark abgelenkt werden, sondern daß der 

 Lichtpunkt, der sich ohne elektrisches oder mag- 

 netisches Feld auf der photographischen Platte 

 — ähnlich wie bei den «-Strahlen — abbildet, in 

 einen breiten Streifen ausgezogen wird beim Er- 

 regen eines Feldes. Wir finden also, daß sich 

 unter den /i-Strahlen solche unterscheiden lassen, 

 die ganz wenig, solche die etwas stärker, und 

 wieder andere, die schon von ganz schwachen 

 Feldern sehr stark abgelenkt werden. Maßgebend 

 für die Größe der Ablenkung ist nun die schon 



e 



vorhin genannte Beziehung - , welche angibt, wie 



groß das Verhältnis der elektrischen Ladung zur 

 Masse eines Teilchens ist, und die Geschwindig- 

 keit V der Teilchen. Und zwar werden die 

 Strahlen um so stärker vom Magnetfeld beein- 

 flußt, je kleiner ihre Geschwindigkeit ist und je 



e 

 erößer . Nun haben die Beobachtungen er- 

 ^ m ^ 



geben, daß — für alle Strahlen von nicht zu großer 



Geschwindigkeit annähernd dieselbe Größe und 



zwar — = 1,8 >. 10' ist. In diesem Falle hängt 

 m ' " 



also die Größe der Ablenkung nur noch von der 

 Geschwindigkeit derStrahlen ab, sodaß wirallgemein 

 sagen können, daß ein /iStrahl um so stärker ab- 

 gelenkt wird, je langsamer er ist. Es zeigt sich 

 so, daß ein Radiumpräparat p'-Strahlen von allen 

 möglichen Geschwindigkeiten aussendet, die 

 zwischen etwa i X 10* crn und nahe der Licht- 

 geschwindigkeit von 3 X 10^" cm verteilt liegen. 

 Ein ungefähres Bild von der Menge der diesen 

 Geschwindigkeiten entsprechenden /!^-Strahlen gibt 

 die beigefügte Kurve von F. Paschen, welche an- 

 gibt, wieviel Strahlen bei den jeweils beigeschrie- 

 benen Feldstärken eines Magneten um eine be- 

 stimmte Größe abgelenkt werden. Man sieht, daß 

 in verhältnismäßig sehr großer Intensität gerade 

 die langsamen Strahlen vorhanden sind, die schon 

 von P'eldern von wenigen Einheiten starke Be- 

 einflussung erleiden. 



Nun hat Becquerel zuerst gefunden, dal5 die 

 Strahlen, die am stärksten abgelenkt werden, auch 

 von der Materie am stärksten absorbiert werden ; 

 wir können auch so sagen: ein /i-Strahl durch- 

 dringt materielle Medien um so besser, je schneller 

 er ist. Während die zu Anfang unserer Kurve 

 markierten Strahlen kaum i cm in Luft von Atmo- 

 sphärendruck einzudringen vermögen, durchdringen 



die folgenden schon gut i mm dickes Glas oder 

 dünnes Metall, während noch raschere sogar Zenti- 

 meter dicke Metalle zu durchstrahlen vermögen. 

 Die Luft und andere Gase werden auch von 

 den /i-Strahlen — allerdings weit weniger als von 

 den ö-Strahlen — leitend gemacht und zwar um 

 so mehr, je langsamer die /^-Strahlen sind. 



I 2 3 4 .S 6 7| 



Feldstärken in 10' c. g. q. 



Aus dem Verhalten dieser Strahlteilchen haben 

 wir oben gefolgert, daß sie negativ geladen sein 

 müßten ; direkt ist das auch zuerst von den Curie's 

 gezeigt worden, indem sie nachwiesen, daß die 

 Teilchen, wenn sie von einer Metallplatte absor- 

 biert werden, an diese negative Elektrizität ab- 

 geben, und zwar ist die von l g Radium ausge- 

 strahlte Menge etwa einem beständigen Strom von 

 1,6;- 10-9 Amp. vergleichbar. Daß diese Teil- 

 chen reine Elektrizität darstellen und nicht an 

 wägbare Materie gebunden sind, muß daraus ge- 

 folgert werden, daß sie durch feste, nicht poröse 

 Körper und besonders auch durch das Vakuum 

 zu gehen vermögen. Würden wir aber auch, wie 

 es für die «-Strahlen geschehen ist, ihre Masse m 

 als wägbare Substanz deuten , so kann man 



wieder aus den angegebenen Daten j =i,5> 10' 



und V ^ 2 X 10'^ als ungefähre Mittelwerte ge- 

 setzt) berechnen, wieviel i g reines Ra durch die 

 Ausstrahlung von /^-Teilchen an Gewicht verlieren 

 könnte. Es findet sich, daß dieser Verlust in der 

 Stunde nur etwa 3,96 X I0~" mg oder im Jahre 

 0,00000035 '■'■'g betragen könnte. Dabei wäre die 

 Masse eines einzelnen Teilchens ungefähr 200 mal 

 kleiner als diejenige eines Wasserstoffatoms. 



Die y-Strahlen wurden bis auf unsere Tage 

 als Röntgenstrahlen angesehen, da sie niemals 

 eine Ablenkung erkennen ließen und ein äußerst 

 großes Durchdringungsvermögen zeigten. Nun ist 

 aber kürzlich von Paschen gezeigt worden, daß 

 diese Strahlen zwar in den stärksten Magnetfeldern 

 nur unmerklich beeinflußt werden, daß sie aber 

 negative Elektrizität mit sich führen und deshalb 

 als Kathodenstrahlen aufzufassen sind mit einer 

 äußerst großen Grenzgeschwindigkeit, die sich be- 



