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 et la pression de 3o pouces anglais ou 0^,7617 ; à quoi il attache une réfrac- 

 tion horizontale moyenne de 34' 17", 5, plus forte de aS" que ne serait celle 

 de Laplace, dans les mêmes circonstances. La différence est de l'ordre d'in- 

 certitude que comporte l'évaluation do cet élément. 



» Il tire encore de ses calculs une autre conséquence : c'est que toutes les 

 atmosphères, dont la hauteur s'étend depuis environ 42000 mètres jusqu'à 

 l'infini, donnent, à très-peu près, une même valeur à la réfraction horizon- 

 tale, quand leur base est dans le même état météorologique. Mais la démons- 

 tration ne vaut que pour les atmosphères comprises dans son hypothèse 

 mathématique ; et, pour celles-là même, elle est contestable quand elles 

 atteignent de grandes hauteurs. Car il n'obtient leurs caractères spécifiques, 

 et les réfractions qu'elles doivent produire, qu'en y supposant la densité 

 nulle à leur limite supérieure, et en négligeant, pour la commodité de ses 

 calculs, le décroissement progressif de la gravité dans l'équation de l'équi- 

 libre à laquelle il les assujettit. Or, étant ainsi constituées, pour le cas idéal 

 d'une gravité constante à toute distance du centre, elles ne resteraient pas 

 en équilibre sous l'influence décroissante de la gravité réelle; et elles se dis- 

 siperaient dans l'espace en vertu de l'élasticité propre à l'air qui les com- 

 pose, laquelle ne se trouverait plus contre-balancée. 



» Ce résultat, qu'Ivory s'efforce ainsi d'établir par de savants calculs, 

 peut se déduire immédiatement d'une considération très-simple. Conce- 

 vez une atmosphère dans laquelle les densités, les pressions, les tempéra- 

 tures décroissent progressivement, suivant une loi quelconque, à mesure 

 qu'on s'y élève; faites seulement cette loi assez lente pour que, vers 28000 

 ou 3o 000 mètres de hauteur, la densité conserve encore une valeur très- 

 petite, par exemple y^tû ^^ ^^ qu'elle était à la surface du sol. Distribuez alors 

 ce reste de densité suivant toute autre loi de décroissement, complètement 

 arbitraire. La petite portion de la réfraction, même horizontale qu'il pro- 

 duira, sera toujours comprise entre deux limites faciles à évaluer, et qui ne 

 s'écarteront l'une de l'autre que de quelques fractions de seconde. De sorte 

 qu'à cette différence près, elle sera la même dans toutes les atmosphères 

 ultérieurement plus étendues. Dans l'atmosphère parabolique d'Ivory, par 

 exemple, la densité se trouve réduite à -~, quand la hauteur est Sa 755 mè- 

 tres; et, de quelque manière qu'on distribue ce -j-i^, la portion qu'il ajoute 

 à la réfraction horizontale est 5", 4933, avec une limite d'erreur de 

 o",iZi6i (*). 



(*) /additions à ht Connaissance des Temps de i85(j, pages 78 et 81. 



