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 en la combinant avec la relation assignée des x aux y, qui est : 



(3) j=(i — «)j: + «, 



il en résulte : 



jr étant toujours vuie fraction de l'unité si ce n'est dans la couche inférieure, 

 et la densité finale u étant aussi toujours moindre que i, t sera toujours 

 moindre que t^ . C'est-à-dire que la température ira en décroissant de bas 

 en haut. Pour une même valeur de/, l'abaissement absolu t^ — t sera d'au- 

 tant plus grand que la densité finale u sera plus sensible; ce qui dans l'hy- 

 pothèse particulière de Bessel, suppose l'atmosphère plus haute. Toutefois, à 

 la limite de toutes ces atmosphères, où j- devient égale à la densité finale u, 

 u disparaît du second membre de la formule, ainsi que i, ; et quelles que 

 soient les valeurs de ces deux éléments, elle donne toujours 



' — b 



mais ceci est seulement'un résultat spéculatif auquel l'hypothèse conduit. 



» Si l'on nomme ^r le nombre de mètres dont il faut s'élever au-dessus 

 de la couche aérienne dont le rayon est r, pour que la température s'abaisse 

 de I degré centésimal, l'expression générale de <?r, dans une atmosphère 

 exempte de vapeur aqueuse, est : 



(j7- = /o£^ 



En la particularisant pourla relation des a: aux^assignée par l'équation (3), 



il en résulte : 



» /.. f* 

 tfr=— --r. 



Dans les atmosphères de Bessel, on a généralement 



g g 



il en résulte donc : 



(7) '^' = -^/ij"^ 



au niveau de la couche inférieure - et^, sont, l'un et l'autre, égaux à -t- i. 



