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sance du 17 dcembre, on pourra supposer ce mouvement reprsent par 

 trois quations de la forme 



f (D 2 - G) ? = D B (DH? + DH>7 + D W H), 



(3) J (D 2 - G) t, = D, (D a H + DH + D W H ), 



( (D 2 - G) = D W (DH + DH + D W H), 



les valeurs de m, v, w tant 



u = B x , v D r , w = D z , 



et G, H dsignant deux fonctions entires de u, v, w. Si, d'ailleurs, le 

 milieu cristallis dont il s'agit offre trois axes de symtrie parallles aux 

 axes rectangulaires des x, y, z, alors G, H seront des fonctions prio- 

 diques de ces coordonnes, et resteront invariables quand on fera crotre 

 x d'un multiple de a, y d'un multiple de b, z d'un multiple de c, les 

 quantits positives a, b, c dsignant les trois dimensions d'un paralllipipde 

 lmentaire. Cela pos, les fonctions priodiques G, H, et les inconnues 



g. ?, 



pourront tre dveloppes en sries ordonnes suivant les puissances entires 

 des exponentielles 



<?*', e 6 ' 1 , e?* 1 . 



Ajoutons que, dans une premire approximation, on pourra rduire chaque 

 srie son premier terme, c'est--dire la valeur moyenne de G, H, , 

 yj ou , reprsente par G , H , , yj ou , et qu'alors la place des 

 formules (3) , on obtiendra les quations 



( (D 2 - G ) = D (DH + DH >j + D W H ), 



(4) ] (D 2 - G Q )n = D (DH S + DH >, + D W H ), 



((D 2 - G ) = D W (D U H ? + D V U * + D W H ), 



qui seront linaires comme les premires, mais coefficients constants. 



Concevons, prsent, que l'on procde une seconde approximation, 

 en conservant dans chaque dveloppement non-seulement le terme Indpen- 

 dant des exponentielles trigonomtriques 



gaxi g^ri gysi 

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