146 Bratuscheck: Lichtstärke-Aenderungen in Linsensystemen. IX, 2. 



durch diesen Punkt gehenden und um einen Punkt der Schicht be- 

 schriebenen Kugelfläche ein virtuelles FKAUNHOFEE'sches Beugungs- 

 spectrum. Dasselbe ist ein vollständiges Spectrum, falls Aenderungen 

 in der Abstufung der Durchlässigkeit und des Verzögerungsvermögens 

 nach der Flächenausdehnung der Schicht nur in Abständen erfolgen, die 

 gegen die Wellenlänge des Lichts gross sind, weil dann die Lichtstärke 

 des Spectrums schon in geringem Winkelabstand von dem einfallenden 

 Licht unmerklich wird. Im entgegengesetzten Fall ist der Schicht ein 

 so hohes Brechungsvermögen beizulegen, dass der erste Fall wiederum 

 erfüllt ist. Das wirkliche Beugungsspectrum ist aus dem gedachten 

 durch Brechung an der ebenen Grenzfläche der Schicht zwischen dem 

 gedachten und dem wirklichen Einschlussmittel abzuleiten. 



Die Polarisationserscheinungen, bestehend in verschieden starker 

 Durchlässigkeit der Schicht für die in die verschiedenen Richtungen der 

 Schichtfläche fallenden Componenten, hieraus oder aus an deren Ursachen 

 sich ergebende Drehungen der Schwingungsrichtung, endlich verschie- 

 dene Verzögerung für jene verschiedenen Richtungen lassen sich auf den 

 obigen P'all zurückführen, indem man die Componenten nach den ver- 

 schiedenen Richtungen abgesondert behandelt, wobei in jedem einzelnen 

 Falle untersucht werden muss, nach welchen Richtungen die gesamrate 

 Lichtbewegung der Schicht am zweckmässigsten zu zerlegen ist. Durch 

 Wahl derselben wird sich in der Regel mit einer Zerlegung in zwei Com- 

 ponenten auskommen lassen. Auf der durch den beleuchteten Punkt 

 gehenden Kugelfläche sind dann die einzelnen FKAUNHOFER'schen Beu- 

 gungsspectren zusammenzusetzen, wobei sich im allgemeinsten Fall für 

 die verschiedenen Punkte der Kugelfläche alle nur denkbaren Polarisa- 

 tionsverhältnisse in der mannigfaltigsten Abstufung ergeben. 



Wird die Schicht abweichungsfrei durch ein Linsensystem ab- 

 gebildet, wobei das gewöhnlich nahe der hinteren Brennebene gelegene 

 Bild des Beugungsspectrums im allgemeinen nicht abweichungsfz'ei sein 

 kann, weil schon bei massiger Oeffnung jedes Linsensystem nur ein Paar 

 zugeordneter aplanatischer Punkte besitzt, so lässt sich das Schichtbild 

 aus der Interferenz der von dem Bild des Beugungsspectrums ausgehenden 

 Lichtwellen herleiten, jedoch auch aus der Interferenz der von dem virtu- 

 ellen Beugungsspectrum im Objectraum selbst ausgehenden Wellen. Da 

 nämlich zwischen je zwei zugeordneten Punkten der Objectschicht und 

 ihres Bildes nach obigen Annahmen alle Liclitwege optisch gleich lang 

 sind, und daher zwischen beiden Punkten keine Wegunterschiede für die 

 verschiedenen Richtungen hinzu kommen, so genügt es, die Lichtbewe- 

 gung in einem Bildpunkt der Scliicht aus den Wegunterschieden zwischen 



