18 Siedentopf: Über das Auflösungsvermögen der Mikroskope. 32,1. 



Teil dieser Beugungsbüschel wird in der hinteren Brennebene des 

 Objektives oder in deren Nähe reelle Bilder der Eintrittsöifnung ent- 

 werfen , die in einer zu den Gitterstrichen senkrecht verlaufenden 

 geraden Linie liegen und gleiche Abstände voneinander haben. 



Wenn wir uns der Grenze des Auflösungsvermögens des Ob- 

 jektives nähern , werden nur noch zwei von diesen in der hinteren 

 Brennebene erscheinen , deren Ordnungszahl wir aus der folgenden 

 Betrachtung leicht bestimmen können. 



Bestimmung der Ordnungszahlen der Beugungsbüschel. Zu 

 diesem Zweck tragen wir wie in Figur 6 auf einer geraden Linie 

 in beliebiger Einheit eine Strecke MJ) ab, welche die numerische 

 Apertur der Dunkelfeldbeleuchtung «a- mißt. Dabei stelle der Punkt M 

 die Mitte der Objektivöffnung in der hinteren Brennebene vor. Denken 

 wir uns letztere über den Blendenrand nach außen genügend erweitert, 



so würde in ihr die Spur des beleuchtenden Lichtbüschels bei D liegen. 

 Ferner tragen wir von M aus nach rechts hin bis R und nach links 

 hin bis L je die numerische Apertur des Objektives üq ab. Die In- 

 dizes k und sollen daran erinnern, daß es sich um die wirksamen 

 Aperturen von Kondensor und Objektiv handelt. Damit nun ein ge- 

 gebenes Gitter aufgelöst wird , ist erforderlich , daß innerhalb der 

 Strecke L R mindestens zwei Beugungsbüschel entfallen. Von diesen 

 bezeichnen wir mit der Ordnungszahl n — 1 dasjenige, welches bei ß^ 

 also näher an i?, und mit n das andere, welches bei a, also ent- 

 fernter von D liegt. 



Bezeichnen wir weiter den Abstand 7c~ß mit x, so muß nach 

 den Regeln der Beugungstheorie die Strecke 



«// ^ nx 

 und die Strecke 



yj) .-= (n — 1) X 



sein. Nur dann werden die Punkte a und ß innerhalb der durch 



