20 Siedentopf: Über das Auflösungsvermögen der Mikroskope. 32,1. 



Bedingungen für volles Auflösungsvermögen. Für den Fall, 

 daß die beiden zusammenwirkenden Beugungsbüscliel die gegenüber- 

 liegenden Ränder des Objektives gerade noch passieren, wir also das 

 geometrisch höchst mögliche Auflösungsvermögen des Objektives aus- 

 nutzen, fällt in Figur 6 der Punkt a mit L und der Punkt ß mit B 

 zusammen und die obigen Ungleichungen werden zu Gleichungen, 

 die uns gestatten, den folgenden Satz auszusprechen : 



J^hir dann wird im Dimlelfeld das volle AuflösungsL-ermögen 

 der Objektive erreicht, das sie bei äußerst schiefer Hellfeld beletich- 

 tung besitxen, ivenn die numerische Apertnr der Beleuchtung ein 

 ganzzahliges Vielfaches der numerischen Apertur des Objektives ist. 

 Das Bild der feinsten hiermit noch auflösbaren periodischen Struktur 

 wird durch das Zusammenwirken des »^^" mit dem (/i — j^ten 

 ßeugungsbüschel erzeugt, wobei sich die Ordnungszahl n aus der 

 Gleichung 



6) ttk = (2 n — 1) Hq 



bestimmt. Da ferner im Dunkelfeld n — 1 nicht kleiner als Eins 

 sein kann , muß )i mindestens gleich Zwei sein. Das gibt folgende 

 Ergänzung zu obigem Satz , die für sich allein schon früher von 

 Gross (4) angegeben ist. Es muß die numerische Apertur der Be- 

 leuchtung mindestens dreimal so groß wie die Apertur des Objektives 

 sein, wenn dessen Auflösungsvermögen auch im Dunkelfeld noch voll 

 ausgenutzt werden soll. 



Wenn wir die Dunkelfeldbeleuchtung z. B. mit dem Paraboloid- 

 kondensor verwirklichen, dessen wirksame numerische Apertur etwa 

 zwischen 1'05 und 1'33 liegen möge, so werden wir bei den meisten 

 Objektiven, deren Apertur den Wert 1*33:3 =0-44 nicht über- 

 steigt, ihr volles Auflösungsvermögen auch im Dunkelfeld ausnützen 

 können. Denn wir können im allgemeinen ein ganzzahliges Viel- 

 faches solcher Aperturen angeben, das in dem Aperturintervall des 

 Paraboloidkondensors liegt. 



Aber nicht bei allen Aperturen , die unter 0*44 liegen, ist das 

 der Fall. Man kann zunächst durch Division der beiden Grenz- 

 aperturen des Paraboloidkondensors durch 2^^ — 1 die Aperturen- 

 bereiche von Mikroskopobjektiven angeben, die für dieselbe Ordnungs- 

 zahl n eine volle Ausnutzung des Auflösungsvermögens auch bei 

 Dunkelfeldbeleuchtung mit dem Paraboloidkondensor geben, wie aus 

 folgender Tabelle näher ersichtlich ist : 



