30 Siedentopf: Über das Auflösungsveroiögen der Mikroskope. 32,1. 

 ist, was nur vorkommen kann, wo 



nx <C cik — «0 5 



oder nach leichter Umrechnung 



öA — «0 \ ^ \, ö/, 4- ön 



ist. ' 



Dagegen kann nur das {)i -f- 1)*® Beugungsbüschel allein ein- 

 treten, das Gitter demnach nicht abgebildet werden, wo 



nx <^ ük — «(j , 



{n + 2) a,' > cik -[- «0, 



also 



a,v — «^) ^^ ^ a^- -I- ap 



n '-' • - /t + 2 

 ist. Dies kann nur vorkommen, wo 



(n -f 2) («^ — a^) > 71 (f/i 4- «o) 

 ist, oder nach einfacher Umstellung der Glieder dieser Ungleichung 



Wir können danach die Unstetigkeit im Auflösungsvermögen, die 

 für Dunkelfeldbeleuchtung kennzeichnend ist, durch folgenden all- 

 gemeinen Satz beschreiben : 



Liegt die numerische Apertur der Beleuchtung ZAvischen dem 

 {n-\-\)-iSiC\itn und dem (27^ -j- 1) -fachen Wert der Objektivapertur, 

 so werden alle diejenigen Gitter nicht gelöst, welche zur Auflösung 

 bei schiefer Hellfeldbeleuchtung Objektive verlangen, deren Aperturen 



zM'ischen — und — , „" liegen. Die Auflösung ist deshalb un- 



möglich, weil nur das Beugungsbüschel mit der Ordnungszahl n -\- 1 

 in das Objektiv einzudringen vermag. Trotzdem werden die feineren 

 Gitter gelöst, die sich bei schiefer Hellfeldbeleuchtung mit Objektiven 



lösen lassen, deren Aperturen zwischen — und — . .. " liegen, 



weil zwei Beugungsbüschel von der Ordnungszahl n und ;^ -f- 1 ^^ 

 das Objektiv einzudringen vermögen. Ebenso werden alle gröberen 

 Gitter gelöst, die bei schiefer Hellfeldbeleuchtung zur Auflösung Ob- 

 jektive verlangen würden, deren Apertur kleiner als * To^ ist. 



7i ~r~ ^ 



