32,1. Siedentopf: Über das Auflösungsvermögen der Mikroskope. 29 



IV. Mindestens das zweite xmö. dritte Beugungsbüschel kann in 

 das Objektiv eintreten, das Gitter wird also wieder gelöst: 



<^^- + <^Q \ y, 



3 = ' 



wobei jedesmal ./■ = lj(fj unter d den Abstand benachbarter Gitter- 

 striche verstanden, zu setzen ist. 



Beachten wir, daß der halbe Wert von x eine Objektivapertur 

 ergibt, die im schiefen Hellfeld zur Auflösung eines dem Werte von 

 X entsprechenden Gitters ergibt, so können wir die im vorstehenden 

 gekennzeichnete merkwürdige Lücke , die das Auflösungsvermögen 

 bei Dunkelfeldbeleuchtuug zeigen kann, und auf die schon Conrady(5), 

 allerdings ohne schärfere Umgrenzung, wie hier geschehen, aufmerk- 

 sam machte, folgendermaßen beschreiben : 



Liegt die Apertur der Dunkelfeldbeleuchtung zwischen dem 

 doppelten und dem dreifachen Wert der Objektivapertur, so werden 

 alle diejenigen periodischen Strukturen, die bei schiefer Hellfeld- 

 beleuchtung eine zwischen den Werten 



'O 



*t + ^0 j ^1^ — «° 



-T-^ und -^- 



liegende Objektivapertur zur Auflösung erfordern , nicht mehr ab- 

 gebildet , wohl aber die feinere)/ Strukturen , die im Hellfeld eine 

 zwischen 



/TT, /t 



und 



«* — ^0 „„ j «^ -r «0 



liegende Objektivapertur zur Auflösung erfordern würden. — 



Schließlich können wir noch leicht die Ungleichungen angeben, 

 die für den allgemeinen Fall gelten, daß wir die Lücke im Auflösungs- 

 vermögen suchen, die eintritt, wenn statt des Zusammenwirkens von 

 n *®'" und (ii -|- 1)*^™ Beugungsbüschel nur das Eindringen des (n -\- 1)*^" 

 Beugungsbüschels in die Objektivöffnung stattfindet. 



Es treten jedenfalls die Beuguhgsbüschel von der Ordnungszahl ti 

 und 71 ~\- 1 in die Objektivöffnung und ermöglichen so eine Abbildung 

 des Gitters, wenn 



ii X ^ aic — «0, 



(«4-1) ^ ^ «^- + ^0 



oder 



g^- + «0 >^ > ^ 



n-]-l = = n 



