32,1. Siedentopf: Über das Auflösungsvermögen der Mikroskope. 27 



jektiv noch gelöst wird, das mittlere Gitter bleibt ungelöst und erst 

 das gröbere, der unteren Reihe entsprechend, wird wieder gelöst. 



In Figur 9, Tafel III, ist dieser Fall durch mikrophotographische 

 Aufnahmen der sogenannten Grayson -Platte veranschaulicht. Diese 

 Platte enthält 12 Gitter verschiedener Feinheit als mikroskopische 

 Testobjekte für das Auflösungsvermögen. Während die vierte und 

 sechste Gruppe mit 20000 bzw. 30000 Strichen pro Zoll bei gelbem 

 Licht und Dunkelfeldbeleuchtung mit dem Paraboloidkondensor unter 

 Benutzung eines Objektives von der Apertur 0*49 leicht gelöst werden, 

 wird die dazwischenliegende fünfte Gruppe mit 25000 Strichen pro 

 Zoll im Dunkelfeld, abgesehen von Stellen mit ungenauer Teilung, 

 nicht gelöst. Diese Unstetigkeit des Auflösungsvermögens tritt im 

 Hellfeld nicht ein , wie die mit dem gleichen Objektiv gemachten 

 Aufnahmen, die zum Vergleich daneben gesetzt sind, zeigen. Für 

 die Wechselbeleuchtung diente eine neue Form des Paraboloidkon- 

 densors, der Helldunkelfeldkondensor, über den der Abschnitt III die 

 nötigen Angaben enthält. 



Wir können diese besondere Unstetigkeit leicht auch rechnerisch 

 begründen. Bezeichnen wir wieder mit x den Abstand zweier auf- 

 einander folgender Beugungsbüschel in der hinteren Brennebene, so 

 lautet die Bedingung dafür, daß das erste und xweite Beugungs- 

 büschel eine Auflösung vermitteln: 



X ^ cik — % , 



2X ^ «0 + «A;, 



oder 



«0 + «A- -^ ^ -^ ^, 



2 

 oder 



was natürlich nur vorkommt, wo 



<^o + «^- -> ^ „ 



3 ÜQ^aic 

 ist. 



Gitter, bei denen diese Bedingungen erfüllt sind, werden gelöst. 

 Dagegen werden die Gitter nicht gelöst, wo nur das xweite Beu- 

 gungshüschel in die Objektivöffnung eintreten kann. Um diesen Fall 

 rechnerisch zu erfassen , drücken wir durch Ungleichungen die Be- 



