32,1. Siedentopf: Über das Auflösungsvermögen der Mikroskope. 25 



legen, dessen halbe Breite gleich HM ist. Bei bekanntem Abstand d 

 der Gitterstriche kann man diese Länge HM leicht ans dem Drei- 

 eck D' Ma ermitteln, wenn man beachtet, daß die Länge 



2A 



Du = I)' «' = , 



d 



ist, daß ferner D' M = «t und Ma = a^ ist. HM ist also die 

 Höhe eines Dreiecks, dessen drei Seiten bekannt sind. 



Wir sehen aber weiter, daß für die Möglichkeit des Auftretens 

 zweier kohärenten Beugungsbüschel bei allseitig schiefer Dunkelfeld- 

 beleuchtung für die in schiefem Azimut liegenden Strahlen wie D' 

 nur die Länge der Sehne L' a' maßgebend ist, die natürlich kleiner 

 ist als der Durchmesser LR der Objektivöffnung, auf welchen die 

 bei senkrechtem Azimut der Beleuchtung aus dem beleuchtenden 

 Strahl D abgespalteten Beugungsbüschel ß und a fallen. Daraus er- 

 kennen wir sofort, daß die seitlichen Azimute nur noch (jenngeres 

 Auflösungsvermögen zu liefern vermögen. Wir können also unsere 

 unter der Voraussetzung einseitig schiefer Dunkelfeldbeleuchtung ge- 

 wonnenen Resultate ohne weiteres auch bei allseitig schiefer Dunkel- 

 feldbeleuchtung anwenden. Diese gibt hellere Bilder, wobei aber 

 nur der Bogen von der doppelten Länge von DD' für die Bild- 

 erzeugung wirksam werden kann. 



Schließlich haben wir noch eine Merkwürdigkeit zu besprechen, 

 die dem praktischen Mikroskopiker bei der Anwendung der Dunkel- 

 feldbeleuchtung auf periodische Strukturen passieren kann, für welche 

 im Hellfeld keine Möglichkeit ist. Wenn wir bei schiefer Hellfeld- 

 beleuchtung bei gegebener Wellenlänge des Lichtes eine beliebige 

 periodische Struktur haben auflösen können, so wissen wir, daß dies 

 bei kurzwelligem Licht erst recht der Fall sein wird, denn je kürzer 

 die Wellenlänge ist , um so kleiner ist der Abstand benachbarter 

 Beugungsbüschel, also um so eher die Möglichkeit gegeben, daß sie 

 noch in das Objektiv eindringen können. Bei schiefer Dunkelfeld- 

 beleuchtung kann aber der sonderbare Fall eintreten, daß wir z. B. 

 bei rotem Licht eine Struktur auflösen können, nicht mehr aber bei 

 gelbem oder grünem Licht. 



Unstetigkeiten im Auflösungsvermögen. Es ist leicht, sich 

 an der Hand des bisher Auseinandergesetzten hierüber klar zu 

 werden. Wir betrachten in Figur 8 obere Reihe den großen Kreis, 

 der die hintere Brennebene des Objektives darstellen soll. In der 

 über die Blendenöffnung des Objektives erweitert gedachten Ebene 



