22 Siedentopf: Über das Auflösungsvermögen der Mikroskope. 32,1. 



7) nx=^ak-^aQ, 



also der größtmögliche Abstand zweier Beugungsbüschel, die noch 

 in das Objektiv eindringen sollen 



8) x = ^^^^^«. 



Bei schiefster Hellfeldbeleuchtung würden wir dafür den doppelten 

 Wert der Apertur des Objektives , also 2 Oq erhalten. Denken wir 

 uns jetzt ein anderes Objektiv von der Apertur 



9) A = '^, 



SO würden wir bei diesem als Maximalabstand der Beugungsbüschel 

 bei schiefer Hellfeldbeleuchtung den Wert 



«t + «o 



n 



erhalten. Wir können daraus den folgenden Satz ableiten: 



Bei Dunkelfeldbeleuchtung von der Apertur cik ist für ein ge- 

 gebenes Objektiv von der Apertur n^ das Auflösungsvermögen gleich 

 dem AuTlösungsvermögen bei schiefer Hellfeldbeleuchtuug eines an- 

 deren Objektives, dessen Apertur 



^ ^ «fc + «(> 



2» 



ist, wo sich n aus der Ungleichung 



(2?z— .3) ÜQ £ ttk £ (2 n—l) a^ 

 bestimmt. 



Um den Betrag der Differenz zwischen üq und A wird also das 

 Auflösungsvermögen im Dunkelfeld erniedrigt. Diese Differenz be- 

 rechnet sich leicht zu 



(2rt — 1) öo — ^'' 



10) . A = f/o 



2/1 



Aus der Gleichung 10) ersehen wir zunächst die uns schon bekannte 

 Tatsache, daß A =^ wird, wenn a^ = (2?i — 1) a^ ist. In den 

 anderen Fällen wird die Verminderung des Auflösungsvermögens um 

 so geringer, je höher die geringste Ordnungszahl 7i — 1 des an der 

 Bilderzeugung mitwirkenden Beugungsbüschels ist. Da nun n mit ab- 

 nehmender Apertur wächst, können wir auch sagen, daß die schwäch- 



