XXIX, 1. Maey: Lagerung von Kanten im mikroskopischen Objekt. 51 



In Figur 2 bedeute nun MA die Achse des Mikroskopes, die 

 beugende Kante BK bilde mit ihr den Winkel 90^ — y. Nach den 

 obigen Ausführungen kann der beleuchtende Strahl L S nur dann 

 gebeugtes Licht in die Richtung der Mikroskopachse senden, wenn 

 <^ L S K = B S M = SiO^ — y ist. Nun ist aber außerdem ^ ASK 

 ^90^ — 7. Das sphärische Dreieck ^ /TZ ist also gleichschenklig. In 

 ihm ist die Basis, -^ ASL, der Aperturwinkel der Beleuchtung a/c und 

 der Basiswinkel AAL = C die Differenz der Azimute der Beleuchtung 

 und beugenden Kante. Da im folgenden stets die Beleuchtung nur 

 in einer Richtung vorausgesetzt werden soll, so legen wir in diese 

 die Nullrichtung des Azimutes ; 

 dann ist C das Azimut der beugen- 

 den Kante. Das genannte gleich- 

 schenklige sphärische Dreieck läßt 

 sich durch KC in zwei recht- 

 winklige Dreiecke zerlegen, aus 

 denen man folgende Gleichung 

 ablesen kann : 



cos t 



oder cotg y 



tg 



2 



tg(90o. 



tg 



2 



COS C 



2. 



Da ük <C 180^ ist, so kann 

 7 nur =0*^ sein, wenn C = 90^ 

 ist; dann ist aber a^ ganz be- 

 liebig. 



Dieses ist der wichtigste Hauptfall, der von Siedentopf schon 

 experimentell untersucht ist. 



Sonst aber erfordert jedes willkürlich gegebene y auch zu jedem 

 bestimmten Aperturwinkel ai, ein bestimmtes Azimut 4; es läßt 

 sich also auch theoretisch aus dem Optimum der Hellig- 

 keit des in die Mikroskopachse gebeugten Lichtes 

 für ein gegebenes Wertepaar (a^, C) nach obiger For- 

 mel y berechnen und damit die Lage der beobachteten 

 Kante im Räume ermitteln. 



Zur geometrischen Deutung des Zusammenhanges von y und C 

 bei fest gegebenem a^. diene folgende Betrachtung. Die oben ab- 

 geleitete Gleichung zwischen «a,-, y und C bleibt offenbar erhalten, 



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