10 Siedentopf: Ultramikroskopische Abbildung linearer Objekte. XXIX, 1. 



skopische angesprochen werden kann. Die Klasse der linearen 

 Objekte bietet demnach vom Standpunkt des theoretischen Mikro- 

 skopikers ein geeignetes Feld , die drei Grundfragen der Abbildung 

 im Mikroskop, nämlicli die Sichtbarmachung, die ähnliche und die 

 unähnliche Abbildung an einem Objekt zu behandeln. 



Zunächst idealisieren wir wieder unser Objekt, entsprechend 

 den idealen Gittern, die wir für die flächenhaften Objekte suppo- 

 nierten und entsprechend den punktförmigen Teilchen , die wir 

 speziell als sehr klein gegenüber der Wellenlänge des Lichtes vor- 

 aussetzen. Wir denken uns eine gerade Nadel aus irgendeiner Sub- 

 stanz, welche in der Längsrichtung ausgedehnt, quer dagegen ultra- 

 mikroskopisch ist, und zwar speziell noch dünn gegen die Wellenlänge 

 des Lichts. 



Die Besprechung der Abbildung dieser Nadel gliedern wir in 

 vier Teile , indem wir zuerst die Entstehung der Beugungswelle 

 an dem linearen Objekt behandeln, hierauf den Anteil bestimmen, 

 der in das Mikroskopobjektiv eintritt, drittens die Lichtverteilung 

 beim Austritt aus dem Mikroskopobjektiv in dessen hinterer Brenn- 

 ebene untersuchen und schließlich den Interferenzvorgang unter- 

 suchen, den jene Beugungswirkung in der Bildebene des Mikroskops 

 hervorruft. 



Beugung des Lichtes an Nadeln, Entstehung von Kegel- 

 wellen. In Figur 4 a bezeichnet der vertikale gerade Strich NL diese 

 Nadel. Wir lassen auf dieselbe unter einem beliebigen Winkel das 

 Licht von einer sehr kleinen und sehr weit entfernten Lichtquelle 

 fallen, so daß wir die auf die Nadel fallenden Strahlen als unter sich 

 parallel ansehen können. Wir zeichnen drei Repräsentanten i, 2, 3 

 dieser Lichtstrahlen und betrachten einen bestimmten Zeitmoment, 

 in welchem der untere Strahl 1 gerade die Nadel erreicht. Der von 

 diesem Lichtstrahl getroffene Punkt L verhält sich demgegenüber in 

 erster Annäherung wie ein isoliertes punktförmiges Teilchen, das eine 

 Kugelwelle abgebeugten Lichtes in den Raum entsendet, die den 

 getroffenen Punkt zum Zentrum hat. Von dem getroffenen Punkt L 

 gellt die Kugelwelle 0^ aus. Der obere einfallende Strahl 3 trifft 

 die Nadel um so viel später, als das Licht Zeit gebraucht, die 

 Strecke FN zu durcheilen , worin F den Treffpunkt des Lotes von 

 L auf Strahl 3 bezeichnet. Zu dem Zeitmoment, wo die von L er- 

 regte Reugungswelle sich auf der Kugelfläche 6*^ befindet, ist die 

 von N ausgehende Welle erst auf der Kugelfläche 0^ angelangt, 

 deren Radius um die Strecke FN kürzer ist. Irgendein dazwischen 



